Неоднородный фон: Неоднородный фон сайта под контентом / Habr

Содержание

Способы декорирования панно FabriKa19

Коллекция рельефных панно FabriKa19 разнообразна дизайном орнаментов и их колористическим многоцветием.  Каждый орнамент в коллекции представлен в девяти цветовых вариациях и в естественном белом цвете под дальнейшую покраску. 

Возможности декорирования панно FabriKa19 поистине безграничны. Поверхность уже загрунтована и ее можно красить абсолютно любыми красками (масляными, водоэмульсионными, вододисперсионными, акриловыми и др.).  Декорирование панно можно осуществлять как до монтажа, так и после поклейки полотна на стену. Бесшовный формат до размера 3х10 метров позволяет не тратить время на стыковку рапорта, шпаклевку и прокраску стыков, как при использовании рулонных барельефных и структурных покрытий, а сразу получить цельное полотно с орнаментом без единого шва.

Существует множество техник окрашивания рельефных поверхностей, с помощью которых можно добиться различных художественных эффектов: патины, мрамора, глазури и др.

Некоторые виды покраски можно выполнить самостоятельно, но для достижения высокохудожественных эффектов лучше пригласить профессионала (тел: 8-800-555-31-51).

 

Сначала рассмотрим несколько самых распространенных способов, которые можно выполнить самостоятельно без помощи специалистов.

Перед тем как приступить к декорированию,  приклейте панно на клей для тяжелых флизелиновых обоев в соответствии с инструкцией. Окраску панно необходимо начинать не менее,  чем через 12 часов после монтажа, чтобы дать клею полностью высохнуть.

Внимание! Если вы решили покрасить панно до монтажа, то наклеивание необходимо производить после полного высыхания всех слоев краски.

 

Первый способ – это покраска панно в один тон.

1. Нанесите слой краски при помощи широкой кисти или валика. Краска наносится сверху вниз, очень тщательно, чтобы все неровности рельефа (выступы и углубления) были прокрашены равномерно.

2.  Оставьте покрытие на несколько часов, до полного высыхания краски.

3. Чтобы получить более насыщенный оттенок, окраску производят в два слоя: второй – через 2−4 часа после первого. 

Более сложный эффект или так называемое «рельефное окрашивание» можно получить, если поверх основного цвета «базы» нанести на выступы рельефа краску иного оттенка, как правило, на полтона или на тон светлее или темнее основного. Техника рельефного окрашивания позволяет придать поверхности большую «объемность». Рассмотрим вариант, когда верхний тон темнее базового.

Для придания эффекта потертостей можно использовать простую наждачную бумагу.

Второй вариант, когда верхний тон светлее базового, демонстрирует нам принципиальные отличия в конечном результате.

Для придания рельефу роскоши и изысканности объемные элементы можно тонировать с помощью декоративных металликов – красок типа бронзы, серебра, золота. Это усиливает декоративный эффект за счет подчеркивания рельефа.

После покраски поверхности в один или два тона на верхние части рельефа нанесите золотую, серебряную или бронзовую краску при помощи губки, кусочка ткани или сухой кисти. 

Нанесение металликов необходимо производить, едва касаясь поверхности, чтобы добиться более естественного эффекта. Помните, цель бронзы или золота — лишь слегка оттенить базовый цвет, поэтому не следует наносить этот слой слишком плотно.

Металлики можно применять и при покрытии всей поверхности, такие орнаменты всегда выглядят дорого и роскошно.

 Также этот способ можно применять и когда в базовом слое применяется матовая краска, а в верхнем металлик, тогда на выступающих частях орнамента проявиться матовая краска, а золото или серебро остается фоном в нижнем слое рельефа орнамента.


Профессиональная художественная покраска

Все представленные выше техники вы можете выполнить самостоятельно, но если вы хотите добиться высокохудожественного эффекта, то необходимо обратиться к услугам истинных профессионалов своего дела. Вот несколько примеров как декорирование панно делают профессионалы, превращая панно в истинные шедевры. Как правило, это многослойное окрашивание с сочетанием нескольких тонов краски и сразу нескольких техник окрашивания. Некоторые из них показаны ниже. Ручной труд художника сделает ваше панно роскошным и уникальным.

Вариант 1. Многослойное окрашивание методом лессировки.

Используемые краски: водоэмульсионная для основы и акриловая для декорирования.

Инструменты: кисти различных размеров, губки.

Вариант 2. Многослойное окрашивание методом «сухая кисть» с эффектом патины.

Используемые водоэмульсионная для основы и акриловая для декорирования.

Инструменты: кисти различных размеров, губки.

Вариант 3. Трехслойное окрашивание с использованием перламутра.

Используемые краски: водоэмульсионная для основы и акриловая для декорирования. Инструменты: кисти различных размеров, губки.

Вариант 4. Трехслойное окрашивание с эффектом патины

Используемые водоэмульсионная для основы и акриловая для декорирования. Инструменты: кисти различных размеров, губки.

Вариант 5. Многослойное окрашивание с золочением.

Используемые краски: водоэмульсионная для основы и акриловая для декорирования.

Инструменты: кисти различных размеров

Вариант 6. Трехслойное окрашивание на металлизированном фоне.

Используемые краски: для основы водоэмульсионная и акриловая для декорирования. Инструменты: кисти различных размеров, губки.


Заказать декорирование панно можно по телефону: 8 800 555 31 51

%d0%b1%d0%b0-%d1%84%d0%be%d0%bd — с русского на все языки

Все языкиАнглийскийРусскийКитайскийНемецкийФранцузскийИспанскийИтальянскийЛатинскийФинскийГреческийИвритАрабскийСуахилиНорвежскийПортугальскийВенгерскийТурецкийИндонезийскийШведскийПольскийЭстонскийЛатышскийДатскийНидерландскийАрмянскийУкраинскийЯпонскийСанскритТайскийИрландскийТатарскийСловацкийСловенскийТувинскийУрдуИдишМакедонскийКаталанскийБашкирскийЧешскийГрузинскийКорейскийХорватскийРумынский, МолдавскийЯкутскийКиргизскийТибетскийБелорусскийБолгарскийИсландскийАлбанскийНауатльКомиВаллийскийКазахскийУзбекскийСербскийВьетнамскийАзербайджанскийБаскскийХиндиМаориКечуаАканАймараГаитянскийМонгольскийПалиМайяЛитовскийШорскийКрымскотатарскийЭсперантоИнгушскийСеверносаамскийВерхнелужицкийЧеченскийГэльскийШумерскийОсетинскийЧеркесскийАдыгейскийПерсидскийАйнский языкКхмерскийДревнерусский языкЦерковнославянский (Старославянский)МикенскийКвеньяЮпийскийАфрикаансПапьяментоПенджабскийТагальскийМокшанскийКриВарайскийКурдскийЭльзасскийФарерскийАбхазскийАрагонскийАрумынскийАстурийскийЭрзянскийКомиМарийскийЧувашскийСефардскийУдмурдскийВепсскийАлтайскийДолганскийКарачаевскийКумыкскийНогайскийОсманскийТофаларскийТуркменскийУйгурскийУрумскийБурятскийОрокскийЭвенкийскийМаньчжурскийГуараниТаджикскийИнупиакМалайскийТвиЛингалаБагобоЙорубаСилезскийЛюксембургскийЧерокиШайенскогоКлингонский

 

Все языкиАнглийскийНемецкийНорвежскийКитайскийИвритФранцузскийУкраинскийИтальянскийПортугальскийВенгерскийТурецкийПольскийДатскийЛатинскийИспанскийСловенскийГреческийЛатышскийФинскийПерсидскийНидерландскийШведскийЯпонскийЭстонскийТаджикскийАрабскийКазахскийТатарскийЧеченскийКарачаевскийСловацкийБелорусскийЧешскийАрмянскийАзербайджанскийУзбекскийШорскийРусскийЭсперантоКрымскотатарскийСуахилиЛитовскийТайскийОсетинскийАдыгейскийЯкутскийАйнский языкЦерковнославянский (Старославянский)ИсландскийИндонезийскийАварскийМонгольскийИдишИнгушскийЭрзянскийКорейскийИжорскийМарийскийМокшанскийУдмурдскийВодскийВепсскийАлтайскийЧувашскийКумыкскийТуркменскийУйгурскийУрумскийЭвенкийскийБашкирскийБаскский

Sliding doors с помощью CSS – Zencoder

Просматривал один из видеокурсов по верстке сайта и разворачиванию его на CMS Joomla.

И столкнулся с такой вещью, как вложенность слоев. В видеокурсе был рассмотрен очень наглядный и интересный пример, как с помощью вложенных слоев можно создавать раздвижной фон сайта. Сперва было немного непонятно, но потом все встало на свои места. До этого момента, разбирая готовые примеры верстки, никогда не сталкивался с таким приемом.

Конечно, можно сохранить где-нибудь этот видеоурок и просматривать его, если забыл какие-то моменты. Но показанный в нем прием мне так понравился, что я решил описать его сам, своими собственными словами. Более того, благодаря этому приему для меня “открылась” возможность работы с вложенными слоями. Оказалось, это достаточно простое и эфективное решение, которое можно применять при верстке на практике. И, как мне кажется, данное решение является 100%-но кроссбраузерным.

И так. Имеется сайт с неоднородным фоном. Сайт планируется создавать с подвалом, прижатым книзу. Так как фон неоднородный, то необходимо сделать так, чтобы он подвижным.

Он будет состоять из двух частей — верхней части, неподвижно закрепленной вверху страницы. И нижней части, которая будет всегда прижата книзу сайта и перемещаться вместе с подвалом вверх-вниз взависимости от величины контента в средней части:

Как будем поступать. Выделить и вырезать фон из psd-макета не составляет проблем. Затем сохраняем выделенный фон в виде jpeg-файла. После этого нужно разрезать полученную картинку пополам. В результате получиться две части одного фона — верхняя и нижняя. Верхнюю разместим вверху страницы и закрепим там. А нижнюю часть поместим вниз сайта и сделаем так, чтобы она была постоянно прижата к нему. И так, выделили, разрезали и сохранили. Все у нас получилось.

Теперь начинается самое интересное. Будем создавать каркас сайта и в нем реализовывать нашу задумку. Но для начала набросаем схему-каркас сайта. Она очень проста и создана мною в качестве примера:

Смотрим и видим пять слоев на div’ах, которые вложены один в другой. Первый слой с классом .wrap является оберткой, на которую возложена задача центрирования страницы и задания ей определенной ширины. Второй слой с классом .fon-bot предназначен для размещения нем фонового изображения, в частности — нижней части фонового изображения сайта. В этот слой вложен еще один слой с классом .fon-top, в котором расположена в качестве фона верхняя часть картинки. И, наконец, самый последний и глубоковложенный слой — это будущий контент сайта с классом .content.

HTML-каркас создан. Теперь нужно прописать стили для него, чтобы он “ожил”. Делаю так:

Слой .wrap — тут все понятно без лишних слов. Далее — слой .fon-bot. В нем задается фоновая картинка, которая прижимается с помощью свойства background-position в правый нижний угол блока. Посмотрите на значения этого свойства: 100% 100%. Это как раз и задает фоновому изображению положение в правом нижнем углу. Фактически, теперь она будет постоянно прижата книзу блока .fon-bot, что нам и требовалось.

С точностью до наоборот поступаем с блоком .fon-top. Также устанавливаем для него фоновое изображение, но позиционируем его в левом верхнем углу с помощью значений 0 0. Теперь картинка будет всегда прижата кверху этого блока. Фактически, поставленная перед нами задача уже выполнена.

Но для наглядности в пример добавлен еще один, пятый блок .content. На практике он выполняет функцию контейнера для всего содержимого страницы сайта. Вставим внутрь этого слоя фоновое изображение и зададим ему минимальную высоту, которая превышает высоту блоков .fon-top и .fon-bot в сумме (точнее — высоту фоновых картинок обоих слоев). Также отцентруем фоновую картинку блока .content.

В итоге получим следующий результат (чтобы пример веселее смотрелся, в качестве фоновых картинок вставил красоток-сестренок Марианну и Камиллу Давалос):

При увеличении значения min-height слоя . content верхняя и нижняя картинки будут разъезжаться, а при уменьшении — съезжаться. Если не ошибаюсь, описанный мною способ называется методом “раздвижных дверей” (сам такой метод не изучал, но встречал в книгах по CSS такое упоминание.)

Полезным для себя вынес такой прием, как работа с неоднородным фоном страницы.

На этом все.


csssliding doors

О предельных возможностях линейной пространственной фильтрации при подавлении помех пространственно-неоднородного фона в теплопеленгаторах различных классов

О предельных возможностях линейной пространственной фильтрации при подавлении помех пространственно-неоднородного фона в теплопеленгаторах различных классов

авторы: Климова А. В., Крыжановский В. В., Левшин В. Л., Муратов К. В.

УДК 004.9

ОАО «НПП «Геофизика-Космос», Москва, Российская Федерация

[email protected]

[email protected]

[email protected] ru

[email protected]

 

Введение

При создании оптико-электронных систем, в частности теплопеленгаторов и тепловых головок самонаведения различных классов, предназначенных для обнаружения малоразмерных целей, в том числе на пространственно-неоднородном интенсивном фоне, встает задача эффективного подавления фоновых помех. Неоднородный фон в виде облачности с разрывами и земного ландшафта с резкими перепадами яркости от одной макроструктуры фона к другой, как показывают расчеты и опыт разработок, может вызывать помеховые сигналы во много раз превосходящие полезные сигналы от цели (в десятки и даже сотни раз), подавление которых до уровня, сопоставимого с уровнем шумов фотоприемного устройства, представляет определенную проблему. Возможность справиться с ней с помощью традиционно используемых для подавления фоновых помех линейных пространственных фильтров находится под большим сомнением. При их выборе встает естественный вопрос об их предельных возможностях при оптимальном построении. До сих пор этот вопрос рассматривался [1] без достаточно корректного отражения влияния пространственного разрешения теплопеленгатора и эффекта двумерной линейной квазиоптимальной фильтрации. Это мешало сформулировать достаточно радикальные и общие выводы о путях совершенствования средств помехоподавления. Данная работа призвана восполнить этот пробел.

 

1 Постановка задачи

Важнейшей вероятностной характеристикой пространственной неоднородности фона является, как известно, его корреляционная функция (КФ), которая в случае стационарности фона обозначается К(Δх,Δy), где аргументами служат интервалы по осям координат Δх и Δy между коррелируемыми точками.

Из общих соображений и опыта разработок известно, что эффект пространственной фильтрации в сильной степени зависит от хода КФ вблизи ее экстремального значения (нуля аргумента), на который в пределах апертуры фильтра сильно влияет пространственное разрешение теплопелегатора. Поэтому эти вопросы находятся в центре рассмотрения в данной статье. Перевод угловой меры в линейные величины в фокальной плоскости объектива, где размещаются, как правило, современные матричные фотоприемные устройства (МФПУ), и в плоскости фона Земли (или облачного покрова) производится по формулам, учитывающим малость углового разрешения ТП:

                                                 (1.1)

где αп – угловой размер пикселя МФПУ, f′ – фокусное расстояние оптической системы, Hорб – высота орбиты космического аппарата иди траектория горизонтального полета аэродинамического носителя теплопеленгатора. Стоит также отметить, что фоновая помеха на входе в размерности лучистого потока определяется разрешением на местности lп и дисперсией энергетической яркости фона σв2: σф2 ~ σв2lп4, которая должна приниматься во внимание при «сквозном» прохождении всего оптико-электронного тракта теплопеленгатора. При проводимом нами анализе алгоритмов подавления помех эта величина берется фиксированной.

Вид КФ считается в данном случае порождением наиболее критичной двухкомпонентной структуры яркостного поля фона. Структуры такого рода адекватно описываются моделями Марковского двумерного случайного процесса со скачкообразными изменениями яркости на переходах от одной компоненты к другой. Вероятность скачков в данной точке поля подчиняется закону Пуассона со свойственным ему экспоненциальным видом КФ, сепарабельной по осям координат [2]:

               (1.2)

где параметры хк и yк соответствуют интервалам корреляции по осям координат и определяют частоту присутствия кромок в двухкомпонентном поле яркости через обратные величины: 1/хк и 1/yк.

Закон Пуассона соответствует так называемому «телеграфному сигналу», характеризующемуся указанной экспоненциальной КФ. Формула (1.2) отличается от используемого в подобных случаях выражения, исходящего из гипотезы об изотропности фона (зависимости КФ только от модуля расстояния между точками). Мы же исходим из того, что эта гипотеза, сужающая класс описываемых ею фонов, является более грубым допущением по отношению к действительности, чем принятое нами условие сепарабельности, которое в частном случае (при равенстве интервалов корреляции по ортогональным осям) отражает так называемую «квазиизотропность» (xк = yк). Она характерна изменениями величин интервалов корреляции в зависимости от угла ориентации системы координат.

В районе максимума корреляции при переходе к полю сигналов на выходе оптико-механического блока на ход КФ могут существенно влиять параметры этого блока, так как он (по общему смыслу) ограничивает возможности пространственной фильтрации.

 

2 Методы исследований

2.1 Учет весовой функции оптико-механического блока при определении КФ на его выходе

В достаточно корректном виде можно получить выражение для КФ на выходе оптико-механического блока (Kп(Δx,Δy)) с помощью его аппаратной весовой функции в виде свертки функции распределения энергии в пятне рассеяния оптической системы, описываемой двумерной центрально-симметричной гауссоидой в качестве модели изображения «точечной» цели, и однородной по пикселю (параллелепипедного вида) весовой функции квадратной площадки МФПУ. Таким образом, принимается, что линейная и стационарная оптико-электронная система состоит из двух последовательных звеньев:

1. Оптическая система с функцией рассеяния, учитывающей дифракцию и геометрические аберрации, аппроксимируемой гауссоидой и играющей роль ее весовой функции:

                   (2.1)

где σ = rо/3, rо – эффективный радиус кружка рассеяния. При этом делается непринципиальное с точки зрения предмета рассмотрения дополнительное допущение, что оптимальное согласование параметров оптической системы и фотоприемного устройства достигается при общепринятом условии: 2rо = lп.

2. Площадка МФПУ с весовой нормированной функцией в виде параллелепипеда:

   (2.2)

Аппаратная (результирующая) весовая функция оптико-механического блока определяется из выражения:

                   (2.3)

На рисунке 2.1 приведены функции hо(x,y), hп(x,y) и hап(x,y) при значениях lп = 50, rо = 25.

Для получения Kп(Δx,Δy) необходимо произвести двойную двумерную свертку исходной KФ с весовой функцией оптико-механического блока [2]:

     (2.4)

Для удобства вычислений здесь вводится понятие «автосвертки»:

    (2.5)

 

Рисунок 2.1 – Функции hо(x,y), hп(x,y) и hап(x,y)

 

В общем виде эти выражения труднообозримы, поэтому дальнейшее рассмотрение целесообразно первоначально всемерно упрощать, выявляя саму сущность вопроса. При относительно высоком разрешении, что характерно для современных теплопеленгаторов, можно в первом приближении принять весовую функцию оптико-механического блока в виде параллелепипеда, считая оптическую систему идеальной. Кроме того, ограничимся в данном случае пока для простоты одномерными соотношениями.

С учетом принятых допущений автосвертка принимает простую треугольную форму:

   (2. 6)

а вместо (2.4) имеем:

                          (2.7)

Подставляя соответствующие выражения, получаем финальную формулу для нашего случая:

     (2.8)

 

2.2 Квазиоптимальный линейный фильтр

На базе проведенного рассмотрения можно решить вопрос большой значимости – получить фактический предел помехоподавления при линейной фильтрации фона. Это важно с точки зрения выбора вида пространственной селекции: линейного или нелинейного.

Для принятого вида КФ с помощью теоремы Фурье [2] можно получить пространственный спектр дисперсий:

                   (2.9)

где  Кx и Кy – пространственные частоты по ортогональным осям координат. Выражение для другой ортогональной оси аналогично.

При нормальном законе распределения стационарного фона, как показано Винером, абсолютно оптимальным является оптимальный линейный фильтр с пространственно-частотной характеристикой (ПЧХ) вида:

     (2. 10)

где Нцхy) –ПЧХ согласующего (с полезным сигналом) звена, соответствующая принятой модели цели (ее изображения). Роль согласующего звена в нашем случае играет фотоприемное устройство, которое «подстроено» под изображение «точечной» цели. Помехоподавляющее звено должно иметь ПЧХ, обратную спектру дисперсий, в связи с чем его называют еще «обеляющим» или «декоррелирующим» звеном. Hфсхy) – ПЧХ фазосдвигающего звена оптимального линейного фильтра, обусловленного «децентричностью» входного воздействия. Оно свидетельствует о том, что оптимальный линейный фильтр должен строиться в модификациях на каждое возможное положение объекта, что практически заменяется какого-то рода осреднением по площади пикселя.

Отношение сигнал/помеха на выходе такого устройства имеет вид:

      (2.11)

Этот предел не может быть превышен в рамках принятой гипотезы нормального закона распределения никаким иным линейным и нелинейным устройством.

Спектр дисперсий яркости фона в рабочем диапазоне частот может быть аппроксимирован квадратичной гиперболой типа:

                                (2.12)

которая в случае квазиизотропности (xк = yк = rк) приводит к ПХЧ помехоподавляющего звена квазиоптимального линейного пространственного фильтра вида:

     (2.13)

ПЧХ (2.13) соответствует в пространственной области весовая функция оператора:

                (2.14)

которая при дискретизации приводит к дискретному эквиваленту Лапласиана:

     (2.15)

где U(…) – значения интенсивности фона в соответствующих пикселях апертуры.

 

2.3 КФ на выходе дифференциаторов

КФ на выходе непрерывного дифференциатора без учета оптико-механического блока в одномерном виде в соответствии с [2] будет определяться выражением:

                                                              (2. 16)

которое в нашем случае принимает вид:

                                         (2.17)

При использовании дискретного дифференциатора с вычитанием сигналов двух соседних (по оси OX) пикселей с шагом lп будем иметь:

         (2.18)

Переходя ко второй производной сигнала, получим далее для нее КФ K2(Δx) как и ранее для первой производной. Сначала в непрерывном виде для одномерного случая [2]:

                                                           (2.19)

При принятом нами виде K(Δx) получим из (2.19):

                                          (2.20)

В соответствии с принятой схемой дискретного дифференцирования на базе оператора Лапласиана выражение (2.20) трансформируется в соответствии с [2] с учетом дискрета дифференцирования lп в выражение:

     (2.21)

Переходя к 4-связному Лапласиану, будем иметь:

     (2. 22)

Отметим, что в предельном случае при стремлении интервала корреляции к нулю (случай «белого шума», характеризующий влияние шумов фотоприемного устройства) мы имеем вполне определенные значения, а в предельном случае при стремлении интервала корреляции к бесконечности, что приводит нас к регулярному случаю, – нуль.

Используя выражения (2.4) и (2.22), можно получить отношение дисперсий фона на входе и выходе системы, характеризующее предельно высокую для квазиоптимального линейного пространственного фильтра степень подавления помех пространственно-неоднородного фона. Результаты расчетов представлены на рисунке 2.2. Данные по разрешению на местности (50…200 м) и интервалам корреляции (500…2500 м) взяты из располагаемого экспериментального материала.

 

Рисунок 2.2 – Степень подавления помех пространственно-неоднородного фона

 

Из графиков видно, что предел подавления квазиоптимальным линейным пространственным фильтром в метрике дисперсии фона не превышает 1-2 порядков, а в метрике СКО – 1 порядок. При этом при ухудшении разрешения на местности степень подавления падает, а при увеличении интервала корреляции в рамках одного разрешения степень подавления возрастает.

Указанные выше результаты были получены в случае квазиизотропности фона. Рассмотрим теперь общий вариант, то есть при разных интервалах корреляции по ортогональным осям и фиксированном lп = 50 м (рисунок 2.3).

Проведенный анализ для анизотропного фона показал, что при фиксированном значении модуля интервала корреляции влияние отношения интервалов корреляции по ортогональным осям в реальных пределах хотя и существенно, но все же является менее весомым фактором.

 

Рисунок 2.3 – Степень подавления помех пространственно-неоднородного фона в случае анизотропии фона

 

3 Результаты исследований и их обсуждение

3.1 Фильтрация разнонаправленной «ступени» фильтром типа Лапласиан

Модель «ступени» представляет собой важнейший элемент Марковской модели поля яркости фона, неоднородности которого представляют собой именно «ступени» (прообраз, например, кромок облаков). Так как нормированная КФ на начальном этапе довольно близка к единице, то этот элемент Марковского поля может рассматриваться как регулярная по форме фигура, то есть как тест-объект для оценки действия фильтра при различных ее ориентациях. Регулярная форма вполне отвечает выявленной выше высокой степени коррелированности фона в апертуре фильтра. Поэтому она позволяет наглядно продемонстрировать сам механизм и эффект подавления. На рисунке 3.1 изображена модель «ступени» с шириной спада xст = 25 и углом ориентации относительно апертуры фильтра φ = 10°.

 

Рисунок 3.1 – Пример модели «ступени»

 

Для проведения фильтрации необходимо сначала произвести свертку функции «ступени» с весовой функцией оптико-механического блока. На рисунке 3.2 представлен результат рассматриваемого вида пространственной фильтрации. Из него следует, что на большинстве возможных угловых положений «ступени» степень ее подавления довольно незначительна в сопоставлении с реальными значениями перепадов яркости на кромках, достигающих десятков и даже сотен единиц СКО шума МФПУ. Отсюда вытекают (в физическом смысле) и ограниченные возможности линейной фильтрации типичных неоднородностей фона.

Рисунок 3.2 – Зависимость выходных значений фильтра от углов ориентации

«ступени» относительно апертуры фильтра

 

3.2 Оценка степени подавления помех на реальном видеокадре

Следует отметить, что существенно ограниченные значения степени подавления неоднородностей фона, приведенные выше, обусловлены тем, что нормальный закон распределения яркости фона, для которого рассматриваемые фильтры должны быть близкими к оптимуму, совершенно не соблюдается при сложном фоне. На рисунке 3.3 приведено изображение типичного видеокадра со сложным фоном, который буквально «испещрен» неоднородностями.

 

Рисунок 3.3 – Видеокадр со сложным фоном

 

Ниже на рисунке 3.4 изображена гистограмма яркостей этого кадра. По ней видно, сколь сильно закон распределения столь сложного фона отличается от нормального (Гауссова) распределения. Не удивительно, что в таких условиях дискретный Лапласиан неадекватен подобной фоновой ситуации.

 

Рисунок 3.4 – Гистограмма яркостей пикселей видеокадра со сложным фоном

 

На рисунке 3.5 приведен вид КФ, которая (за исключением не имеющего особого значения «пьедестала») достаточно хорошо аппроксимируется экспоненциальной зависимостью вида (1.2), что в очередной раз доказывает правильность выбранной ранее теории.

Рисунок 3.5 – Вид КФ данного видеокадра

 

Результат линейной фильтрации данного видеокадра, изображенный на рисунке 3.6, красноречиво говорит об ограниченных возможностях линейной фильтрации на сложном фоне. Неоднородные участки после подобной обработки остаются крайне «пестрыми». Близкий к оптимуму линейный пространственный фильтр не может расчистить в достаточной степени подобный видеокадр от интенсивных помех.

Рисунок 3. 6 – Результат линейной фильтрации видеокадра со сложным фоном

 

Заключение

По результатам проведенных исследований можно сделать несколько выводов и обобщений:

1. Наиболее критичные фоновые ситуации для теплопеленгаторов, пеленгующих цели на подстилающей поверхности в виде облачности с разрывами или двухкомпонентной макроструктуры земного ландшафта, могут быть адекватно представлены моделью двумерного Марковского поля яркости. Распределение скачков (переходов от одной компоненты фона к другой) определяется законом Пуассона с КФ в виде экспоненты. Данная модель дает возможность по известным значениям интервалов корреляции определить количество критичных, наиболее типичных видов неоднородностей фона типа «ступень» в поле зрения теплопеленгатора.

2. Получено выражение для аппаратной весовой функции оптико-механического блока, описывающей пространственную свертку гауссоидальной весовой функции оптической системы с параллелепипедной весовой функцией чувствительной площадки МФПУ. Получены выражения для первой и второй непрерывных и дискретных, одномерных и двумерных производных КФ, используемых при подавлении фоновых помех.

3. Показано, что 4-х связная модификация дискретного Лапласиана соответствуют характеристикам помехоподавляющего звена квазиоптимального дискретного пространственного фильтра. Показано, что в случае анизотропии фона следует использовать обобщенный Лапласиан.

4. Получены выражения для КФ на выходе дискриминатора, состоящего из двух указанных звеньев: оптико-механического блока и оператора-Лапласиана. Оценен показатель подавления по дисперсии яркости фона при использовании первой и второй дискретных производных. Показано, что величина пространственного разрешения почти линейно лимитирует подавление по значениям дисперсии помехи, а интервал корреляции оказывает нелинейное обратное действие. Анизотропия фона является существенным, но при фиксированном модуле интервала корреляции не первостепенным фактором.

5. Показано, что при типичных значениях размера пикселя и интервала корреляции степень подавления помех практически доступного наилучшего линейного пространственного фильтра существенно ограничена и не отвечает потребной в сложных фоновых ситуациях величине.

6. Произведена оценка степени подавления важнейшего наиболее критичного элемента пространственно-неоднородного фона («ступени») по ее модели с различными углами ориентации по отношению к осям дискриминатора. Показано, что эта степень подавления несоразмерно мала по сравнению с возможной величиной перепадов яркости на кромках макроструктур реального сложного фона.

7. Произведена оценка воздействия рассматриваемого двумерного квазиоптимального фильтра на совокупность критичных видов неоднородностей фона на реальном видеокадре с достаточно сложной фоновой ситуацией. Полученные результаты говорят о том, что класс линейных фильтров, подчиняющихся, как известно, принципу суперпозиции, слишком узок для обеспечения приемлемых показателей помехоподавления при наблюдении цели на достаточно сложных фоновых ансамблях, когда нарушаются условия абсолютной оптимальности оптимальных в этом классе пространственных фильтров. Это связано с существенными отступлениями закона распределения энергетической яркости этого вида фоновых ансамблей от нормального закона распределения, выражающимися в появлении второго (правого) максимума (бимодальное распределение) или так называемого «тяжелого правого хвоста» яркости фона (при сохранении мономодального вида закона распределения).

8. Из изложенных результатов следует необходимость перехода от использования достаточно узкого класса линейных пространственных фильтров к использованию фильтров нелинейного класса с синтезом в нем квазиоптимальных фильтров, результативность действия которых, в отличие от любых линейных фильтров, не зависит от уровня фоновых помех на входе теплопеленгатора.

 

Список литературы

1. Ким А.К., Колесса А.Е., Лагуткин В.Н., Лукьянов А.П., Репин В.Г. Проблемы и принципы обработки информации в космических сенсорах с мозаичным фотодетектором // Международная специализированная выставка-конференция военных и двойных технологий «Новые технологии в радиоэлектронике и системах управления» (г. Н. Новгород, 3-5 апреля 2002 г.): тр. конф. М., 2002. Т. 2.

2. Левин Б.Р. Теоретические основы статистической радиотехники. 3-е изд., перераб. и доп. М.: Радио и связь, 1989. 656 с.

Февраль в Приморье оказался теплым с неоднородным распределением осадков

В минувшем феврале средняя месячная температура воздуха составила -9…-14°C, на севере местами -15…-17°C, на южном побережье -5…-7°C, что выше средних многолетних значений на 1-2 градуса, на восточном побережье и местами в центральных районах около них.  

Первая декада была на 1-3 градуса холоднее обычного. Вторая оказалась экстремально теплой – на 4-8º выше многолетних значений.  В последней декаде в крае наблюдался неоднородный температурный фон: в одних районах близкий к норме, а в других на 1-2°C как выше нормы, так и ниже нее. 

В последний зимний месяц, как и в предыдущие, наблюдалось чередование волн тепла и холода. Температура воздуха в ночные часы составляла -22…-27°C. В первой декаде временами в центральных и западных районах, в последней пятидневке – в центральных районах температура понижалась до -32…-37°C. На крайнем севере края в середине первой декады местами отмечались морозы до -40…-42°C. В прибрежных районах было теплее: наблюдались колебания температуры воздуха от -16…-21°C до -3…-8°C.

Днем температура воздуха составляла -9…-14°C, временами повышаясь до -3…-8 °C. В отдельные периоды второй и третьей декад наблюдались оттепели до +1…+6°C; 13 и 28 февраля воздух в отдельных районах прогрелся до +8…+12°C.

Осадков за месяц выпало 15-44 мм (1-2,5 месячные нормы), на севере местами 52-58 мм (3-3,5 месячные нормы).  И только в южной половине края местами было отмечено 5-11 мм осадков, что составило 30-90 % от нормы.   В первой и второй декадах наблюдался избыток осадков. В первой декаде выпало 5-13 мм осадков (1-3 декадные нормы), во второй на значительной территории выпало 11-42 мм (1,5-6 декадных норм), на крайнем севере Тернейского района 49 мм (10 декадных норм). В третьей декаде было сухо, только в отдельных районах прошел слабый снег.

Значительное ухудшение погодных условий отмечалось в середине месяца. Днем 15, ночью и днем 16 февраля прошел умеренный и сильный снег с количеством 4-12 мм за 12 часов. На большей территории края наблюдалось усиление северо-западного ветра до 15-20 м/с, на побережье порывы достигали 25 м/с. В отдельных районах наблюдалась метель, на дорогах гололедица.

Во Владивостоке в феврале наблюдался дефицит осадков – суммарное количество за месяц составило всего 9 мм (60 % от месячной нормы) 

В крае сильный ветер (15-20 м/с) отмечался в течение 17 дней. Преобладал ветер северо-западного направления и только в последний день месяца наблюдалось отклонение к южному. 

На протяжении всего месяца поля в большинстве районов края были равномерно укрыты снежным покровом высотой 15-57 см, перезимовка озимых зерновых и многолетних трав проходила благополучно.  

На реках Приморского края отмечался ровный ледяной покров, водность рек сохранялась выше средних многолетних значений. 

Толщина льда на конец месяца на большинстве рек края составила 56-93 см, что близко к средним многолетним значениям, а для отдельных участков рек западных, южных и северных районов – выше на 17-52 %. 

По данным маршрутной снегомерной съемки от 28 февраля снежный покров на большей территории края залегает высотой 20-61 см, в горных районах центрального Приморья – 65-70 см. В южных районах края и на открытых полевых участках восточного побережья высота снежного покрова составляет 6-17 см. Такая высота снега превышает средние многолетние значения в 1,3-1,9 раза, в отдельных горных районах – до 2,5 раз, на приграничной территории западных районов в 4,5-5 раз. И только в южных и на юге центральных районов высота снежного покрова близка к норме и до 30 % ниже неё.

Пресс-служба Примгидромета

ПРИЛОЖЕНИЕ 1 (к ст. 62 ) ВИДЫ ФОНОВОЙ ОБСТАНОВКИ И ОСОБЕННОСТИ ОБСТРЕЛА ЦЕЛЕЙ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ ФОНОВЫХ СИТУАЦИЯХ

ПРИЛОЖЕНИЕ 1

(к ст. 62)

ВИДЫ ФОНОВОЙ ОБСТАНОВКИ И ОСОБЕННОСТИ ОБСТРЕЛА ЦЕЛЕЙ ПРИ РАЗЛИЧНЫХ ФОНОВЫХ СИТУАЦИЯХ

Однородный фон — чистое небо, сплошная облачность (большой облачный массив) или легкая перистая облачность, не имеющая резких тепловых контрастов (ярко подсвеченных солнечными лучами участков) и разрывов.

Неоднородный (сложный) фон — на участке неба в направлении стрельбы находятся высокослоистые, слоисто-кучевые, кучевые, кучево-дождевые, высококучевые облака с резко очерченными краями, освещенными солнечными лучами, или облака, имеющие внутренний тепловой контраст (внутри облака имеются ярко освещенные солнечными лучами участки).

Вероятность и дальность захвата, а также устойчивость сопровождения цели зависят от состояния атмосферы (наличия дымки, тумана, снега, дождя), освещенности цели и фоновой обстановки.

Если в поле зрения тепловой следящей головки самонаведения попадает освещенный солнечными лучами край облака, линия горизонта, местные предметы, отражающие солнечную энергию или имеющие собственное излучение (пожары, тепловые излучения промышленных объектов, стартующие или находящиеся в полете ракеты, светящиеся авиабомбы и другие объекты), то тепловая следящая головка самонаведения может захватить их или перейти со слежения за целью на слежение за краем облака, местным предметом или линией горизонта.

Возможные фоновые ситуации, возникающие при стрельбе, показаны на рис. 28. Виды облачности, относящейся к сложному фону, показаны на рис. 29.

Рис. 28. Возможные фоновые ситуации при стрельбе:

1 — цель и поле зрения тепловой следящей головки самонаведения на однородном фоне и впереди по курсу цели фон однородный на расстоянии не менее tполuц = (10?12 сек)?(100?200 м/сек) = 1000?2500 м. Условия благоприятные; 2 — цель и поле зрения тепловой следящей головки самонаведения на однородном фоне, но вблизи по курсу цели на расстоянии менее tполuц находится сильный источник теплового излучения. Условия для пуска неблагоприятные; 3 — цель и поле зрения тепловой следящей головки самонаведения на неоднородном фоне. Условия пуска неблагоприятные

а

б

в

г

д

е

Рис. 29. Виды облачности:

а — кучевые облака; б — сплошные слоистые облака; в — высококучевые волнистые подсвечивающие облака; г — перистые когтевидные облака; д — высококучевые просвечивающие облака; е — кучевые плоские облака

======== — участки курса, благоприятные для обстрела;

= = = = = = — участки курса, на которых возможен срыв наведения ракеты

Личный кабинет ВсеМайки

Как правильно добавлять макеты на 3D товары

 

  1. Подготовка макета:

 

1. 1. Макет для всех 3D товаров одинаковый: прямоугольник альбомной ориентации с соотношением сторон 1,45:1.

Наши дизайнеры готовят макеты размером 4800 пкс * 3301 пкс при разрешении 300 dpi.

 

1.2. Макет должен иметь фон.

 

1.3. Макет должен быть хорошего качества. Подумайте о том, что любой макет могут заказать на размер 6XL, а это уже 1 422,647 мм * 978,55 мм. Даже в таком размере Ваш макет должен смотреться хорошо.

1.4. Основной рисунок на макете должен располагаться чуть ниже центра: именно там находится видимая область на футболках.

1.5. Постарайтесь, чтобы рисунок не залезал на рукава — не было обрезанных рук, ног, ушей и т.п.

 

Также постарайтесь, чтобы на стыке с рукавами было как можно меньше деталей, которые должны чётко совпадать: на товарах с длинным рукавом они почти наверняка не совпадут. Если без деталей на плечах не обойтись, отключайте такие макеты с 3D основ с длинным рукавом.

 

1.6. Макет обязательно должен быть двухсторонним: иначе получится красивый рисунок спереди и белая спина.

1.7. Если у макета неоднородный фон, отражайте спину.

Если макет не отразить, то при изготовлении рукав будет наполовину жёлтым, наполовину чёрным.

 

2. Заливка макета в конструктор:

 

2.1. Залитый макет, соответствующий всем требованиям, нужно центрировать и подогнать по размеру.

 

После этого макет двигать нельзя — он подогнан ровно по области печати. Если его сдвинуть, на изделии будут белые полосы.

 

2.2. После генерации выбираем основы:

  1. Все 3D товары. Если на товарах с длинным рукавом макет смотрится плохо (персонажу отрезало руку, и отрезанная рука попадает на рукав), отключаем их.

  2. Прямоугольные товары с альбомной ориентацией: прямоугольный холст, прямоугольный коврик, прямоугольный пазл, кружка латте.

 

Остальное отключаем, потому что смотреться будет плохо, и модератору всё равно придётся всё выключать.

 

2.3. НИ В КОЕМ СЛУЧАЕ не оставляйте макет, изначально добавленный на обычную футболку, включенным на 3D футболках. Во-первых, требования по качеству для них разные. Во-вторых, он будет расположен неправильно.

 

ТАКЖЕ ИЗБЕГАЙТЕ размещения 3D макетов на обычных футболках. Получится прямоугольник на груди — такое редко выглядит хорошо.

3. Постобработка

 

Когда макет сгенерирован, заходим во вкладку “Мои товары”, кликаем по кнопке “Редактировать” и далее — “Настройка отображения”.
Здесь нужно выбрать подходящие к дизайну цвета воротников, манжет и поясов на продуктипах и сохранить изменения.

Ускорение частиц ударными волнами межзвездной плазмы в неоднородном фоновом магнитном поле | Ежемесячные уведомления Королевского астрономического общества

РЕФЕРАТ

С помощью аналитических и численных расчетов исследовано ускорение частиц плазменными ударными волнами для замагниченного плазменного облака, распространяющегося в неоднородном фоновом магнитном поле. Механизм, изучаемый здесь, в основном представляет собой ускорение магнитного захвата (MTA), которое ранее исследовалось для облака, движущегося через однородное межзвездное магнитное поле (IMF).В данной работе изучается ускорение облака, движущегося в антипараллельном фоновом поле с пространственными вариациями вдоль направления движения. При отрицательном изменении облако движется навстречу антипараллельному магнитному полю с нарастающей интенсивностью, захваченная частица перемещается в места с более высоким конвективным электрическим полем и, следовательно, со временем получает больше энергии. При положительном изменении фоновое поле уменьшается до нуля и переходит в параллельное поле с возрастающей интенсивностью.Сделан вывод о том, что при исчезновении фонового поля механизм МТА прекращается и частица улетает в космос. Это приводит к подпрыгивающему ускорению, которое еще больше увеличивает энергию вращающейся частицы. За этими двумя процессами следует ударное дрейфовое ускорение, при котором из-за фонового градиента магнитного поля частица дрейфует вдоль электрического поля и набирает энергию. Хотя для положительного изменения задействованы три различных механизма, выигрыш в энергии меньше, чем в случае однородного фонового поля.

1 ВВЕДЕНИЕ

Наблюдения космических лучей сверхвысоких энергий во Вселенной позволили обнаружить частицы с энергией, превышающей 10 20 эВ. Хотя существует множество теорий механизмов ускорения, процесс, посредством которого эти частицы ускоряются для достижения таких энергий, остается неизвестным. Большинство из этих механизмов связано с взаимодействием между частицами и межзвездными плазменными ударными волнами, а именно с ударным диффузионным ускорением (Fermi 1949; Drury 1983; Bell 2013), магнитным пересоединением (Somov 2012a; Takeuchi 2016; Li et al.2017) и ускорение дрейфа (Webb, Axford & Terasawa 1983; Somov 2012b; Erdös & Balogh 1994). Известно, что взрывные межзвездные явления, такие как сверхновые и гамма-всплески, генерируют самые сильные релятивистские ударные волны в межзвездной среде. В этих ударных волнах ускорение частиц происходит наряду с многочисленными физическими процессами, такими как текущая нестабильность филаментации (Wiersma & Achterberg 2004; Ghorbanalilu & Sadegzadeh 2017a; Ghorbanalilu & Sadegzadeh 2017b; Ghorbanalilu & Shokri 2015; Ghorbanalilu et al.2014) и синхротронное излучение (Biermann & Strittmatter 1987; Lloyd & Petrosian 2000). Механизм ударно-диффузионного ускорения, как известно, является наиболее убедительным объяснением существования этих частиц высоких энергий. В этом процессе заряженные частицы претерпевают многократное рассеяние как в верхнем, так и в нижнем по потоку областях скачка уплотнения, приобретая энергию при рассеянии от турбулентности вниз по потоку и теряя ее в восходящих волнах, что приводит к чистому увеличению энергии по сравнению с многократным рассеянием (Somov 2012b; Balogh & Treumann 2013).Однако, поскольку средняя тепловая скорость межзвездных частиц обычно меньше фазовой скорости резонансных волн, этот механизм требует, чтобы частицы были предварительно ускорены до энергии инжекции, необходимой для инициирования процесса. Проблема впрыска заставляет исследователей искать механизмы предварительного ускорения наряду с другими типами ускорения. Один из механизмов ускорения, предложенный Такеучи (2005), — это ускорение магнитного захвата (MTA). В этом механизме считается, что намагниченное плазменное облако движется подобно ударной волне через межзвездное магнитное поле (ММП).Направления вмороженного поля облака и ММП считаются антипараллельными. Следовательно, полное магнитное поле исчезает и создает магнитный нейтральный слой (МНС) на ударном переходе. Частицы захватываются вблизи этого слоя и ускоряются вдоль него в результате магнитной восстанавливающей силы и конвективного электрического поля облака соответственно.

Информация, полученная в результате наблюдений и анализа данных, указывает на наличие неоднородной структуры магнитного поля в различных местах межзвездного пространства.Массивные темные облака служат хозяином для массивных звезд и, по наблюдениям, содержат магнитные поля с интенсивностью около нескольких сотен | $ \ mu $ | Гс в Млечном Пути (Пиллай и др., 2015). Другие примеры неоднородных магнитных полей находятся в звездных коронах и аккреционных дисках звезд. В аккреционном диске напряженность магнитного поля может превышать несколько сотен Гаусс (Latif & Schleicher, 2016). С другой стороны, ударные волны в основном образуются в околозвездной среде, в которой фоновое магнитное поле явно неоднородно. Обилие неоднородных структур магнитного поля наряду с ситуациями, когда возникают ударные волны, подразумевает важность знания об ускорении частиц ударными волнами в неоднородном фоновом поле. Влияние неоднородности на ударно-диффузионное ускорение в корональных выбросах массы уже изучалось для ударной волны, распространяющейся в солнечной короне (Sandroos & Vainio 2006).

В этой статье мы изучаем механизм MTA, предполагая, что замагниченное плазменное облако движется в свободном пространстве через неоднородное антипараллельное фоновое магнитное поле.В зависимости от направления градиента поля возникают два важных случая. Каждый случай рассматривается отдельно, а результаты детально изучаются.

Работа организована следующим образом. В разделе 2 поясняется и изображается геометрия изучаемой задачи. В разделе 3 приводится уравнение движения пробной частицы и вводятся безразмерные переменные. В разделе 4 обсуждается решение уравнения движения и эффекты неоднородности. Краткий вывод дан в разделе 5.

2 ГЕОМЕТРИЯ ЗАДАЧИ

Рассмотрим трехмерное неограниченное пространство. Предполагается, что релятивистское плазменное облако движется в направлении y , неся вмороженное магнитное поле вдоль z . Магнитное поле облака получается из решения Бургера по диссипативному удару (Balogh & Treumann, 2013) как | $ B_c = \ frac {B_m} {2} [1- \ tanh ({(y-v_pt) / \ delta})] $ | ⁠, где v p — постоянная скорость движущегося облака, а ширина скачка скачка волны считается равной 4δ.Используя условие идеальной МГД, конвективное электрическое поле облака вычисляется как | $ \ boldsymbol {E} = — (\ boldsymbol {v_p} \ times \ boldsymbol {B_c}) / c $ | ⁠. Хотя мы используем тот же профиль магнитного поля, что и Takeuchi (2005) для согласованности и ссылаемся на ранее опубликованные результаты, можно использовать тот же подход, чтобы получить аналогичный вывод для разных профилей магнитного поля. На рис. 1 (а) изображена геометрия системы и векторы поля. На рис. 1 (b), предполагая, что облако движется перпендикулярно однородному и антипараллельному ММП с интенсивностью B 0 = 1 | $ \ mu $ | G, магнитные поля, присутствующие в системе, изображены как функции из y , и проиллюстрирован MNS.

Рис. 1.

(а) Модель плазменного облака. Движение происходит вдоль y с вмороженным магнитным полем вдоль z . (б) Профиль магнитного поля системы. Пурпурные и серые пунктирные линии относятся к вмороженному магнитному полю и фоновому полю соответственно. Черная сплошная линия показывает полное магнитное поле. Магнитный нейтральный лист (MNS) сформирован перпендикулярно оси y , где полное магнитное поле равно нулю.

Рис. 1.

(а) Модель плазменного облака. Движение происходит вдоль y с вмороженным магнитным полем вдоль z . (б) Профиль магнитного поля системы. Пурпурные и серые пунктирные линии относятся к вмороженному магнитному полю и фоновому полю соответственно. 2} \ right) $ | — фактор Лоренца.2-1) \ bar {\ omega _c}] / \ gamma, \ end {eqnarray} $$

(3)

$$ \ begin {eqnarray} \ frac {\ mathrm {d} \ beta _y} {\ mathrm {d} \ tau} = \ beta _x [\ beta _p \ beta _y \ bar {\ omega _c} — (\ bar {\ omega _c} + \ бар {\ omega _b})] / \ gamma, \ end {eqnarray} $$

(4), в котором безразмерными переменными являются

$$ \ begin {eqnarray} \ bar {\ omega _b} = \ omega _b / \ omega _ {b0}, \ bar {\ omega _c} = \ omega _c / \ omega _ {b0}, \ beta = v / c, \ tau = t \ омега _ {b0}, \ end {eqnarray} $$

, где

$$ \ begin {eqnarray} \ omega _ {b0} = qB_ {0} / mc, \ omega _ {b} = qB_b / mc, \ omega _ {c} = qB_c / mc \ end {eqnarray} $$

и все масштабы длины нормализованы на c / ω b 0 .

Поскольку релятивистская кинетическая энергия частицы равна ε = (γ — 1) mc 2 , чтобы проследить изменения энергии на протяжении всей статьи, мы сравниваем временную эволюцию γ в различных формах фонового поля. . Кроме того, чтобы отследить частицу и прояснить физику ускорения, на графике отображается положение частицы и облака, а также магнитное поле в месте расположения частицы, когда это необходимо.

Прежде чем перейти к ускорению частиц в неоднородном фоновом магнитном поле, полезно проверить наши результаты для случая однородного фонового магнитного поля.Код Рунге – Кутты четвертого порядка используется для решения нелинейной системы уравнений. Решение найдено для облака, движущегося со скоростью β p = 0,142 через однородный фоновый ММП с антипараллельным направлением по отношению к магнитному полю облака ( B b = — B 0 ). Меандрирующее движение частицы ( y ′ = y — β p τ) схематично показано на рис. 2. Видно, что для тех же численных значений наш результат согласуется с ранее сообщенными аналитический результат, для которого автор использовал некоторые аппроксимации, чтобы найти ответ прямым интегрированием (Takeuchi 2005). Более того, результат для прироста энергии (γ), который используется в качестве эталона в Разделе 4., также согласуется с аналитическим результатом того же отчета.

Рисунок 2.

История извилистого движения во времени. Красная линия показывает численный результат, а пунктирная линия обозначает аналитическое решение, полученное прямым интегрированием.

Рисунок 2.

История извилистого движения во времени. Красная линия показывает численный результат, а пунктирная линия обозначает аналитическое решение, полученное прямым интегрированием.

Ширина скачка уплотнения зависит от деталей бесстолкновительной диссипации. В скачке с высоким числом Маха эта ширина обычно не превышает инерционную длину иона ( c / ω pi ; Newbury, Russell & Gedalin 1998; Hobara et al. 2010). В следующем разделе мы предполагаем, что ударная волна с максимальным магнитным полем B м = 3 B 0 (Takeuchi 2016) и шириной наклона, равной инерционной длине одного иона, проходит во внешней гелиосфере с плотность n = 0. 002 см −3 (Gurnett & Kurth 2019).

4 АНТИПАРАЛЛЕЛЬНОЕ НЕОДНОРОДНОЕ ФОНОВОЕ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

В этом разделе изучается ускорение пробной частицы для облака, движущегося в антипараллельном пространственно-неоднородном фоновом магнитном поле. Хотя в околозвездной среде изменение магнитного поля различается в зависимости от местоположения и направления движения, для простоты и лучшего понимания мы предполагаем, что изменение поля является линейным, отмечая, что выводы применимы к любому виду неоднородности магнитного поля. фоновое поле.Это предположение согласуется с предыдущими сообщениями о неоднородном поле солнечной короны (Sandroos & Vainio 2006). Считается, что фоновое магнитное поле имеет граничное значение при y = 0, равное B 0 , и ненулевой градиент вдоль направления движения облака. Описанное поле выражается как

$$ \ begin {eqnarray} B_b (y) \ hat {z} = — B_0 + m_b y, \ end {eqnarray} $$

(5) где m b (= d B b / d y ) представляет собой изменение фонового магнитного поля на безразмерную единицу длины. Чтобы прояснить влияние неоднородности, мы рассмотрим два разных случая в следующих двух подразделах.

4.1 Случай 1: отрицательный градиент поля (

м b <0)

Здесь мы рассматриваем фоновое магнитное поле с отрицательным градиентом, которое относится к облаку, движущемуся в антипараллельном магнитном поле с возрастающей интенсивностью. Подставляя значение B b из уравнения (5) в окончательную форму уравнений движения в разделе 3, мы решаем систему уравнений, чтобы найти временную эволюцию скоростей и, таким образом, выигрыш в энергии (γ) и положение частицы.

На рис. 3 (а) показана эволюция γ для различных значений м b . Замечено, что для более высоких значений | m b |, γ растет быстрее, но dγ / dτ в конечном итоге стремится к постоянному значению, одинаковому на всех кривых. Чтобы прояснить причину, нам нужно отслеживать положение частицы по оси y и изменения интенсивности фонового магнитного поля в месте расположения частицы. Соответствующие графики представлены на рис. 3 (б) и (в) соответственно.Для каждого значения м, b мы обозначаем критическую точку на оси времени τ c , посредством чего указываются два разных временных интервала. Первый интервал 0 <τ <τ c , для которого dγ / dτ увеличивается со временем и его значение зависит от m b . Второй — τ> τ c , где dγ / dτ постоянна и не зависит от значения | м b |. Теперь объясним физику процесса.

Рис. 3.

(а) Эволюция γ для различных отрицательных значений м b . Для каждого значения существует критическая точка времени, обозначенная | $ \ tau _ {\ rm c} $ | за пределами которого dγ / dτ постоянно. (б) Положение частицы по оси y . Для | $ \ tau $ | > | $ \ tau _ {\ rm c} $ | ⁠, частица не движется дальше вместе с облаком и извивается вокруг неподвижной МНС. (c) Фоновое магнитное поле в месте расположения частицы. Как только выполняется равенство B b = — B m , фоновое поле больше не увеличивается и пульсирует около — B m .

Рис. 3.

(a) Эволюция γ для различных отрицательных значений m b . Для каждого значения существует критическая точка времени, обозначенная | $ \ tau _ {\ rm c} $ | за пределами которого dγ / dτ постоянно. (б) Положение частицы по оси y . Для | $ \ tau $ | > | $ \ tau _ {\ rm c} $ | ⁠, частица не движется дальше вместе с облаком и извивается вокруг неподвижной МНС.(c) Фоновое магнитное поле в месте расположения частицы. Как только выполняется равенство B b = — B m , фоновое поле больше не увеличивается и пульсирует около — B m .

Первый интервал начинается в | $ \ tau $ | = 0 с MNS, находящимся в исходном положении, где B b = — B 0 и пробная частица, извивающаяся вокруг нее, ускоряясь электрическим полем. С течением времени, как показано на рис. 3 (b), MNS движется вместе с облаком (d y / dτ ≃ β p ). Поскольку движение происходит в направлении y , интенсивность фонового поля постепенно увеличивается, и поэтому MNS медленно смещается к левой стороне рампы, где выполняется новое условие захвата. По мере того как частица увлекается влево, магнитное поле облака увеличивается и, как следствие, конвективное электрическое поле и, следовательно, dγ / d | $ \ tau $ | увеличивается (рис.3а). Эта ситуация продолжается в течение первого интервала, в течение которого MNS движется вместе с облаком. Второй временной интервал начинается при τ = τ c , где, согласно рис. 3 (а), в пределах этого интервала dγ / dτ остается постоянным. Чтобы объяснить физику, нам нужно одновременно рассмотреть положение и фоновое поле на рисунках 3 (b) и (c). При τ = τ c фоновое магнитное поле равно максимальному полю облака ( B b = — B m ), и частица меняет свое движение на извилистое движение вокруг фиксированного местоположения ( y c ).Поскольку при дальнейшем движении вдоль y интенсивность фонового поля превышает максимальное поле облака, условие нейтральности не может быть выполнено. Таким образом, при τ> τ c МНС останавливается в этом фиксированном месте и отстает от фронта ударной волны. В результате частица непрерывно ускоряется максимальным электрическим полем облака, и энергия постоянно растет. Примечательно, что точные значения τ c и y c просто получаются для различных величин m b путем приравнивания фонового поля к максимальному полю облака ( B b = — B м ).Эти аналитические значения подтверждают наши численные результаты на рис. 3.

Вышеупомянутое обсуждение можно резюмировать следующим образом: в результате возвращающей силы частица захватывается вблизи МНС при ускорении электрическим полем. Увеличение интенсивности фонового поля перемещает MNS в места с более высоким электрическим полем, что увеличивает скорость набора энергии. В конце концов при τ = τ c MNS перестает двигаться и скорость набора энергии достигает своего максимума.Причина, по которой за пределами τ c рост γ не зависит от изменения фонового поля, это постоянное электрическое поле внутри облака, которое справедливо для исследуемой рампы, однако для другой формы рампы это условие может измениться по отношению к электромагнитному профилю.

Теперь, чтобы обобщить наши результаты на произвольные отрицательные значения градиента поля, мы рассмотрим два предельных случая. Первый — это ускорение в постоянном однородном IMF, а второй относится к виртуальной частице, которая ускоряется максимальным значением конвективного электрического поля на протяжении всего процесса (в котором мы предполагаем B b = — B м в уравнениях).Если мы обозначим эволюцию γ для этих предельных случаев соответственно с L 1 и L 2 , кривая для любого отрицательного значения м, b лежит в области между двумя линиями. Эти ограничивающие линии показаны на рис. 3 (а).

4.2 Случай 2: положительный градиент поля (

м b > 0)

Теперь мы предполагаем, что антипараллельное фоновое поле уменьшается до нуля, а затем превращается в параллельное фоновое поле с возрастающей интенсивностью.Поскольку в этом случае задействованы три механизма ускорения, чтобы избежать неоднозначности, мы принимаем значение выборки для градиента поля равным м b = 2,5 × 10 −9 G и оставляем сравнение между различными значениями. м б до конца п.

Как и в предыдущем разделе, результаты представлены для γ, y и B b на рисунках 4 (a), (b) и (c) соответственно. Эволюция прироста энергии (γ) на рис.4 (а) проявляет разное поведение в разные промежутки времени. Таким образом, мы обозначаем некоторые критические точки на оси времени, чтобы объяснить процесс ускорения.

Рис. 4.

(a) Прирост энергии в зависимости от времени для м b = 2,5 × 10 −9 G . Кривая разделена на три временных интервала с тремя различными механизмами ускорения. Пунктирная черная линия показывает решение уравнения (7). (б) Положение частицы по оси y .Для первого интервала захваченная частица движется фронтом ударной волны (d y / dτ ≃ β p ), ускоряясь с помощью механизма MTA. Для второго и третьего интервалов частица может свободно вращаться, и ускорение продолжается за счет подпрыгивающего и дрейфового механизмов ускорения соответственно. (c) Фоновое магнитное поле в месте расположения частицы. При τ = τ 1 фоновое поле исчезает и механизм МТА завершается, а при τ> τ 1 поле изменяется из-за инерции и дрейфующего движения частицы.

Рис. 4.

(a) Прирост энергии в зависимости от времени для м b = 2,5 × 10 −9 G . Кривая разделена на три временных интервала с тремя различными механизмами ускорения. Пунктирная черная линия показывает решение уравнения (7). (б) Положение частицы по оси y . Для первого интервала захваченная частица движется фронтом ударной волны (d y / dτ ≃ β p ), ускоряясь с помощью механизма MTA.Для второго и третьего интервалов частица может свободно вращаться, и ускорение продолжается за счет подпрыгивающего и дрейфового механизмов ускорения соответственно. (c) Фоновое магнитное поле в месте расположения частицы. При τ = τ 1 фоновое поле исчезает и механизм МТА завершается, а при τ> τ 1 поле изменяется из-за инерции и дрейфующего движения частицы.

Для 0 <τ <τ 1 процесс противоположен предыдущему случаю.На рис. 4 (а) видно, что γ увеличивается со временем, но dγ / dτ уменьшается и в конечном итоге обращается в ноль. Как показано на рис. 4 (b), в этом интервале частица движется вместе с MNS (d y / dτ ≃ β p ). По мере того, как фоновое поле уменьшается от своего начального значения, MNS медленно смещается к правой стороне рампы, чтобы поддерживать условие нейтральности. По мере удаления от исходного положения электрическое поле облака и, следовательно, dγ / dτ уменьшается. В конце концов, как показано на рис.4 (в), при τ = τ 1 фоновое поле исчезает, MNS исчезает и механизм MTA завершается. На рис. 4 (b) сразу после τ 1 заметно, что (d y / dτ> β p ), означающее, что когда условие захвата исчезает, частица улетает в свободное пространство перед облако.

Для τ 1 <τ <τ 2 по мере удаления частица чувствует увеличивающееся магнитное поле (рис. 4в) и начинает вращаться с гирорадиусом, равным r g = γβ / ω б .Поскольку вращающаяся частица имеет значительно большую скорость, чем облако, она несколько раз сталкивается с приближающимся облаком. Это приводит к дополнительному увеличению энергии за счет подпрыгивающего механизма ускорения (Takeuchi 2005). В качестве иллюстрации на рис. 5 на безразмерной оси отложено положение частицы и фронта ударной волны в дополнение к γ. Положение фронта рассматривается как точка в середине скачка уплотнения, при этом следует отметить, что ширина переходного слоя незначительна по сравнению с гирорадиусом.На рисунке ясно видно, что при каждом столкновении частица получает значительное количество энергии от электрического поля облака. Этот процесс продолжается до тех пор, пока частица не пройдет через всю рампу скачка уплотнения.

Рис. 5.

Эволюция γ в дополнение к положению частицы и облака в направлении y . Оранжевая линия обозначает γ. Пунктирные и сплошные синие линии относятся к положению облака и частицы соответственно.Синяя область — это пространство за фронтом ударной волны.

Рис. 5.

Эволюция γ в дополнение к положению частицы и облака в направлении y . Оранжевая линия обозначает γ. Пунктирные и сплошные синие линии относятся к положению облака и частицы соответственно. 2) $ | и | $ \ mathbf {v_ {dy}} = (\ hat {y}) E / B_t $ | ⁠, где B t (= B m + B b ) равно полное магнитное поле (Roelof 2015).

На рис. 6 показана эволюция положения вдоль x и y , а также γ на безразмерной оси. Горизонтальная ось расширена, чтобы включить широкий диапазон времени за пределами τ 2 . На рисунке можно приблизительно рассчитать скорости дрейфа, чтобы проверить правильность численных результатов. На рис. 6, как только ускорение отскока заканчивается (τ = τ 2 ), частица начинает вращаться в плоскости xoy , дрейфуя в обоих направлениях — x и y .Хотя дрейф по y изменяет общее магнитное поле, которое влияет на градиентный дрейф, оно не меняет напрямую энергию частицы. С другой стороны, поскольку градиентный дрейф происходит вдоль электрического поля, по мере того, как гироцентр дрейфует вдоль — x , частица постепенно набирает энергию, которая медленно увеличивает γ. Количество энергии, полученной с помощью этого механизма, получается путем расчета работы, совершаемой над частицей электрическим полем.

Рисунок 6.

Эволюция гаммы и положения частицы. Оранжевая линия обозначает γ, а коричневая и синяя линии показывают компоненты положения x и y соответственно. При τ> τ 2 дрейфующие движения частицы по осям x и y обусловлены градиентным дрейфом и | $ \ mathbf {E} \ times \ mathbf {B} $ | дрейф соответственно.

Рисунок 6.

Эволюция гаммы и положения частицы. Оранжевая линия обозначает γ, а коричневая и синяя линии показывают компоненты положения x и y соответственно.При τ> τ 2 дрейфующие движения частицы по осям x и y обусловлены градиентным дрейфом и | $ \ mathbf {E} \ times \ mathbf {B} $ | дрейф соответственно.

Теперь рассмотрим влияние величины градиента поля на ускорение. Для этого мы используем аппроксимации для получения аналитических соотношений и обобщаем наши результаты на произвольные положительные значения m b . 2 \ beta _p | B_b | $ | ⁠.2 \ вправо). \ end {eqnarray} $$

(7) Это значение γ показано на рис. 4 (a) в качестве подтверждения. Поскольку τ 1 = B 0 / ( m b β p ), очевидно, что длительность этого интервала и энергия при τ 1 обратно пропорциональны м б . Предполагается, что при τ 1 2 облако проходит над вращающейся частицей. Учитывая зависимость фонового поля от m b , поле изменяется таким образом, что длина кругового пути определяется просто гамма-фактором, полученным в предыдущем временном интервале.{-1} $ | а магнитное поле пропорционально м b , интенсивность фонового поля при τ = τ 2 не зависит от м b . Для τ> τ 2 значение γ при τ = τ 2 + dτ аппроксимируется разложением как

$$ \ begin {eqnarray} \ gamma (\ tau) = \ left. \ gamma (\ tau _2) + \ mathrm {d} \ tau \ frac {\ mathrm {d} \ gamma} {\ mathrm {d} \ tau} \ right | _ { \ тау = \ тау _2}. {\ tau} \ frac {\ mathrm {d} (m_ {b} \ tau)} {B_ {t}}.\ end {eqnarray} $$

(12)

Из уравнений (11) и (12) следует, что полное (и, следовательно, фоновое) магнитное поле является функцией м b τ.

В качестве иллюстрации для вышеупомянутого обсуждения выигрыша в энергии и магнитного поля, два различных положительных значения рассматриваются для m b , а результаты для γ и B b показаны в зависимости от времени на рис. (а) и (б) соответственно. На рис.7 (а) видно, что кривая для м b 2 получается просто путем изменения масштаба соответствующей кривой для м b 1 с коэффициентом 1/2. На рис. 7 (b) для любого произвольного момента времени τ ′ на кривой для м b 1 , мы можем найти соответствующую точку на кривой для м b 2 , с тем же значением B b при τ ′ / 2. Это подтверждает пропорциональность фонового поля на м b τ.

Рисунок 7.

(a) Эволюция γ для м b 1 = 2,5 × 10 −9 G и м b 2 = 5 × 10 — 9 G . τ 1 i и τ 2 i относятся к значениям τ 1 и τ 2 для м bi . (б) Эволюция фонового поля для м b 1 = 2.5 × 10 −9 G и м b 2 = 5 × 10 −9 G . τ 1 i и τ 2 i относятся к значениям τ 1 и τ 2 для м bi .

Рис. 7.

(a) Эволюция γ для м b 1 = 2,5 × 10 −9 G и м b 2 = 5 × 10 −9 G 1 i и τ 2 i относятся к значениям τ 1 и τ 2 для м bi . (б) Эволюция фонового поля для м b 1 = 2,5 × 10 −9 G и м b 2 = 5 × 10 −9 G . τ 1 i и τ 2 i относятся к значениям τ 1 и τ 2 для м bi .

Мы завершаем этот раздел, сделав краткое сравнение между энергией, полученной в процессе MTA в подразделе 4.1, и средней энергией, полученной с помощью механизма ускорения Ферми (Longair 2011). Для этого мы предполагаем, что первый временной интервал в подразделе 4.1 пренебрежимо мал по сравнению со временем ускорения, и частица должна быть предварительно ускорена до 2 ГэВ, что легко удовлетворяет приблизительной энергии, необходимой для инициирования процесса Ферми (Ферми 1949). . На рис. 8 показано изменение энергии в предположении, что длина свободного пробега для второго ферми-механизма составляет 10 шт.Замечено, что на ранних стадиях ускорения энергия растет быстрее для механизма MTA, но в конечном итоге экспоненциальный рост энергии в механизме Fermi превосходит линейный рост процесса MTA. Пересечение кривых происходит в точке, зависящей от длины свободного пробега, начальной энергии частицы, скорости и электрического поля облаков. Для данных значений эта точка находится примерно при t ≃ 2 × 10 10 с при ε ≃ 10 18 эВ.

Рисунок 8.

Энергия, полученная с течением времени. Красные и синие линии обозначают энергию, полученную в механизме ускорения MTA и Fermi соответственно.

Рисунок 8.

Энергия, полученная с течением времени. Красные и синие линии обозначают энергию, полученную в механизме ускорения MTA и Fermi соответственно.

5 ВЫВОДЫ

В заключение, для плазменного облака, движущегося в антипарллельном фоновом магнитном поле, механизм MTA может эффективно ускорять частицы до сверхвысоких энергий.О скорости набора энергии для облака, движущегося в однородном ММП с интенсивностью 1 | $ \ mu $ | G, уже сообщалось (Takeuchi (2005)). В этом отчете скорость увеличения энергии изучается для облака, движущегося в линейно изменяющемся фоновом магнитном поле. Такие неоднородные структуры магнитного поля ожидаются в звездных коронах, в которых релятивистские плазменные ударные волны создаются в результате различных явлений. Подробно исследуются два разных случая: фоновое поле с отрицательными и положительными вариациями вдоль направления движения.Результаты получены с помощью аналитических и численных расчетов и сравниваются со случаем однородной ММП. Обнаружено, что если облако движется через антипараллельное магнитное поле с возрастающей интенсивностью (отрицательный градиент), скорость увеличения энергии увеличивается, поскольку пленка-ловушка утаскивает частицу в места с более высоким конвективным электрическим полем. Если фоновое поле постепенно исчезает и увеличивается в противоположном направлении (положительный градиент), процесс ускорения включает три временных интервала, и для каждого из них частицы ускоряются разными механизмами.В первом интервале частица ускоряется за счет механизма MTA, но по сравнению со случаем однородного фонового поля рост прироста энергии происходит медленнее, поскольку частица уносится в места с более слабым электрическим полем. Механизм MTA прекращается, как только исчезает условие захвата и частица выходит в пространство. Затем механизм подпрыгивающего ускорения ускоряет вращающуюся частицу при каждом столкновении с фронтом ударной волны. Этот механизм также останавливается, когда частица проходит через всю рампу скачка уплотнения.Третий механизм, участвующий в ускорении, — это ударное дрейфовое ускорение, когда в результате градиента фонового поля частица дрейфует вдоль электрического поля и набирает энергию. Хотя для этого механизма энергия растет медленнее по сравнению с MTA и подпрыгивающим ускорением, этот процесс продолжается до тех пор, пока облако не пройдет над частицей.

НАЛИЧИЕ ДАННЫХ

Данные, лежащие в основе этой статьи, будут переданы по разумному запросу соответствующему автору.

ССЫЛКИ

Балог

А.

,

Треуман

Р. А.

,

2013

,

Физика бесстолкновительных ударов: ударные волны космической плазмы

.

Springer Science & Business Media

,

Нью-Йорк

Bell

A.

,

2013

,

Astropart. Phys.

,

43

,

56

Biermann

P.

,

Strittmatter

P.

,

1987

,

ApJ

,

322

,

643

Drury

L.O.

,

1983

,

Rep. Prog. Phys.

,

46

,

973

Erdös

G.

,

Balogh

A.

,

1994

, в

Proc. IAU, Vol. 142

. п.

553

Ферми

E.

,

1949

,

Phys. Ред.

,

75

,

1169

Ghorbanalilu

M.

,

Садегзаде

S.

,

2017a

,

Phys. Плазмы

,

24

,

012109

Горбаналилу

М.

,

Садегзаде

С.

,

2017b

,

МНРАС

000

000

464 М.

,

Shokri

B.

,

2015

,

Лазерная деталь. Балки

,

33

,

481

Горбаналилу

м.

,

Sadegzadeh

S.

,

Ghaderi

Z.

,

Niknam

A.

,

2014

,

Phys. Плазмы

,

21

,

052102

Gurnett

D.

,

Kurth

W.

,

2019

,

Nat. Astron.

,

3

,

1024

Хобара

Ю.

,

Балихин

М.

,

Красносельских

В.

,

Gedalin

M.

,

Yamagishi

H.

,

2010

,

J. Geophys. Res.

,

115

,

A11106

Латиф

MA

,

Schleicher

DR

,

2016

,

A&A

,

585

,

A151 Guo

F.

,

Li

H.

,

Li

G.

,

2017

,

ApJ

,

843

,

21

Ллойд

NM

,

Петросян

V.

,

2000

,

000

000 54

Longair

MS

,

2011

,

High Energy Astrophysics

.

Cambridge Univ. Press

,

Cambridge

Newbury

J.

,

Russell

C.

,

Gedalin

M.

,

1998

,

J. Geophys. Res.

,

103

,

29581

Пиллаи

T.

,

Kauffmann

J.

,

Tan

JC

,

Goldsmith

PF

000

000 Men

0005

км

,

2015

,

ApJ

,

799

,

74

Рулоф

E.C.

,

2015

,

J. Phy .: Conf.Ser.

,

642

,

012023

Сандроос

A.

,

Вайнио

р.

,

2006

,

A&A

,

455

,

000

000

685

000 S0005000

000

000

000 B

000

2012a

,

Плазменная астрофизика, часть II: повторное соединение и вспышки

.

Springer Science & Business Media

,

Нью-Йорк

Сомов

B.V.

,

2012b

,

Плазменная астрофизика, Часть I: Основы и практика

.

Springer Science & Business Media

,

Нью-Йорк

Takeuchi

S.

,

2005

,

Phys. Плазмы

,

12

,

102901

Takeuchi

S.

,

2016

,

Phys. Lett. A

,

380

,

211

Webb

G.

,

Axford

W.

,

Terasawa

T.

,

1983

,

ApJ

,

270

,

537

Wiersma

J. 9000chter

A.

,

2004

,

A&A

,

428

,

365

© 2020 Автор (ы) Опубликовано Oxford University Press от имени Королевского астрономического общества

Страница не найдена — ScienceDirect

  • Пандемия COVID-19 и глобальное изменение окружающей среды: новые потребности в исследованиях

    Environment International, том 146, январь 2021 г., 106272

    Роберт Баруки, Манолис Кожевинас, […] Паоло Винеис

  • Исследование количественной оценки риска изменения климата в городском масштабе: обзор последних достижений и перспективы будущего направления

    Обзоры возобновляемых и устойчивых источников энергии, Том 135, Январь 2021 г., 110415

    Бинь Йеа, Цзинцзин Цзян, Чжунго Лю, И Чжэн, Нань Чжоу

  • Воздействие изменения климата на экосистемы водно-болотных угодий: критический обзор экспериментальных водно-болотных угодий

    Журнал экологического менеджмента, Том 286, 15 мая 2021 г., 112160

    Шокуфе Салими, Сухад А.A.A.N. Алмуктар, Миклас Шольц

  • Обзор воздействия изменения климата на общество в Китае

    Достижения в исследованиях изменения климата, Том 12, выпуск 2, апрель 2021 г., страницы 210-223

    Юн-Цзянь Дин, Чен-Ю Ли, […] Цзэн-Ру Ван

  • Общественное мнение об изменении климата и готовности к стихийным бедствиям: данные Филиппин

    2020 г.

    Винченцо Боллеттино, Тилли Алкайна-Стивенса, Манаси Шарма, Филип Ди, Фуонг Пхама, Патрик Винк

  • Воздействие бытовой техники на окружающую среду в Европе и сценарии снижения их воздействия

    Журнал чистого производства, Том 267, 10 сентября 2020 г., 121952

    Роланд Хишье, Франческа Реале, Валентина Кастеллани, Серенелла Сала

  • Влияние глобального потепления на смертность апрель 2021 г.

    Раннее человеческое развитие, Том 155, апрель 2021 г., 105222

    Жан Каллеха-Агиус, Кэтлин Инглэнд, Невилл Каллеха

  • Понимание и противодействие мотивированным корням отрицания изменения климата

    Текущее мнение об экологической устойчивости, Том 42, февраль 2020 г., страницы 60-64

    Габриэль Вонг-Пароди, Ирина Фейгина

  • Это начинается дома? Климатическая политика, нацеленная на потребление домашних хозяйств и поведенческие решения, является ключом к низкоуглеродному будущему

    Энергетические исследования и социальные науки Том 52, июнь 2019, страницы 144-158

    Гислен Дюбуа, Бенджамин Совакул, […] Райнер Зауэрборн

  • Трансформация изменения климата: определение и типология для принятия решений в городской среде

    Устойчивые города и общество, Том 70, июль 2021 г., 102890

    Анна К. Херлиманн, Саре Мусави, Джеффри Р. Браун

  • «Глобальное потепление» против «изменения климата»: повторение связи между политической самоидентификацией, формулировкой вопроса и экологическими убеждениями.

    Журнал экологической психологии, Том 69, июнь 2020, 101413

    Алистер Раймонд Брайс Сауттер, Рене Мыттус

  • M106 — Практика обработки и вопросы (неоднородный цвет фона?) — Начало работы с Deep Sky Imaging

    Спасибо! Я, должно быть, делаю что-то не так, поскольку образец изображения в моем основном посте сделан с использованием DBE, примененного к изображению LRGB… Я создал довольно плотные точки выборки (все изображение, кроме галактики, покрыто точками выборки …), но все еще не могу удалить градиент. Я, должно быть, делаю что-то не так …

    Я полагаю, вы тестируете gridientXterminator на изображении LRGB, а не на необработанных данных? Должен ли я использовать ABE / DBE (снова) для необработанных данных или для комбинированных изображений LRGB?

    Спасибо,

    Ичжоу

    При использовании DBE большее количество точек выборки не обязательно лучше.

    Цель DBE — как можно точнее охарактеризовать градиенты.Например, если у вас есть простой градиент, где фон с одной стороны ярче, чем с другой, вам просто понадобится пара точек, чтобы охарактеризовать его. С таким простым градиентом я бы использовал только 4 точки.

    Если у вас более сложные градиенты, вы можете разместить точки выборки в местах, где вы уверены, что в образце присутствует только фон неба. Попытайтесь определить области, в которых уровень яркости меняется, и поместите точки в самое тусклое и яркое место в этой области.

    Обычно я использую усиленную растяжку (например, Shift + щелчок по радиоактивному значку в STF). Это позволит раскрыть больше информации о фоне, чем при обычном растяжении. Затем вручную разместите точки на пятнах, которые являются только фоном и не находятся рядом со звездами. Я редко использую больше десятка точек.

    И поскольку вы не используете автоматически размещаемые точки, вы можете увеличить допуск. Я обычно устанавливаю его около 5 (вместо значения по умолчанию 0.5).

    После того, как вы разместили свои точки, выполните DBE без исправлений. Вы хотите посмотреть только на фоновую модель, чтобы увидеть, насколько точно градиенты соответствуют исходному изображению с усиленным растяжением. Если у вас есть область в модели, градиент которой не представлен на исходном изображении, найдите точку, помещенную в эту область. Вы можете просто удалить точку или отодвинуть ее от ближайших звезд, туманностей и т. Д.

    Не бойтесь проделывать эту часть снова и снова, пока не получите модель фона, которая будет выглядеть правильно.Только после этого следует применить коррекцию к изображению.

    Немного попрактиковавшись, вы получите довольно хорошее представление о том, где размещать точки, чтобы получить точную модель.


    Эволюция пакетов гравитационных волн малой амплитуды на неоднородном фоне

    Аннотация

    Мы представляем метод расчета эволюции гравитационного волнового пакета на неоднородном фоне в приближении Буссинеска.Гравитационные волны играют важную роль в атмосферной циркуляции. В частности, жизненно важно их взаимодействие с тропопаузой — областью с переменной устойчивостью и сильными реактивными ветрами. Их эволюция очень хорошо описывается уравнениями Буссинеска. До сих пор только прямое численное моделирование этих уравнений могло описать движение пакетов внутренних гравитационных волн в таких неоднородных средах. Основная идея нашего исследования — найти приближенное решение линеаризованных уравнений Буссинеска, не требующее численного моделирования.Метод основан на двух аспектах. Первый — это преобразование Фурье для измерения времени, которое затем позволяет легко свести уравнения Буссинеска к одному уравнению. Во втором аспекте мы избавляемся от вертикальной зависимости фона, моделируя атмосферу как многослойную жидкость с постоянными приближениями стратификации и ветра в каждом слое. Это дает уравнение для каждого отдельного слоя, которое теперь можно решить явно. Используя дисперсионное соотношение, можно использовать начальные данные волнового пакета в уравнении с преобразованием Фурье для моделирования волнового пакета как суперпозиции конечного числа плоских волн.Чтобы получить решение, зависящее от времени, обратное преобразование Фурье вычисляется численно, что в конечном итоге дает полную пространственно-временную эволюцию волнового пакета. Этот метод прошел успешные испытания на фоне моделирования полных уравнений Буссинеска, которое проводилось с помощью решателя атмосферных потоков PincFloit. Основным преимуществом представленного здесь метода является то, что мы можем напрямую дать решение для произвольной стратификации и ветра в любой момент времени для заданных начальных данных.

    сводных проверок истории личности — FBI

    Часто задаваемые вопросы
    1.Принимает ли ФБР личные чеки, бизнес-чеки или наличные деньги?

    Нет. Не отправляйте личные чеки, деловые чеки или наличные деньги, поскольку они не являются приемлемой формой оплаты для запросов Департамента (DO). Личные и деловые чеки, отправленные с запросом DO, не будут возвращены и будут уничтожены.

    2. Сколько стоит запросить сводную проверку истории личности?

    Стоимость запроса сводной проверки истории идентификации составляет 18 долларов США.

    3.Стоит ли запрашивать сводку истории личности столько же, независимо от того, запрашиваю ли я ее по почте или в электронном виде?

    Стоимость запроса сводки истории идентификации одинакова независимо от того, запрашивается ли она по почте или в электронном виде.

    4. Должен ли я платить 18 долларов за каждую запрошенную копию, если мне нужно более одной копии моих результатов?

    ФБР предоставит один запечатанный ответ на каждый полученный запрос. Вы можете сделать столько копий, сколько необходимо, после получения вашего ответа.Если вы подаете заявку в электронном виде, вы можете распечатать необходимое количество копий после получения электронного ответа. Примечание: Если вам нужны дополнительные запечатанные ответы, отправленные на тот же или отдельный адрес, вы должны отправить дополнительный запрос с дополнительным платежом в размере 18 долларов за каждый запрошенный запечатанный ответ. Кроме того, если вам нужны дополнительные копии вашего ответа, которые не обязательно должны быть запечатаны в конверте, вы можете сделать необходимое количество копий после получения вашего ответа.

    5.Что делать, если я не могу заплатить 18 долларов, чтобы запросить сводную проверку истории личности?

    Если вы не можете оплатить сбор в размере 18 долларов, ваш запрос об отказе от уплаты сбора должен включать претензию и доказательство бедности, например нотариально заверенное письменное показание о бедности. Если вы отправляете свой запрос в электронном виде, вам нужно будет связаться с (304) 625-5590 или [email protected], чтобы получить инструкции по подаче запроса об отказе от платы перед подачей запроса.

    6. Может ли кто-нибудь заплатить за мою сводку истории личности?

    Да.Они должны заполнить форму оплаты кредитной картой с подписью держателя карты или получить денежный перевод или заверенный чек на 18 долларов США, подлежащий оплате в Казначейство Соединенных Штатов. Пожалуйста, не забудьте поставить подпись там, где это необходимо. При оплате кредитной картой не забудьте указать срок действия кредитной карты, которую вы используете. При отправке в электронном виде они должны предоставить информацию о платеже в процессе запроса.

    7. Если я отправлю свой запрос в электронном виде, как я получу свои результаты?

    ФБР отправит электронное письмо на адрес электронной почты, указанный в запросе, с защищенной ссылкой и личным идентификационным номером для доступа ко всем результатам, как иностранным, так и внутренним.ФБР также отправит бумажные копии всех результатов, как иностранных, так и внутренних, почтой первого класса через Почтовую службу США, если этот вариант будет выбран в процессе запроса.

    8. Если я отправлю запрос в электронном виде, получу ли я результаты быстрее? Есть ли у вас процедуры для более быстрого обращения?

    Запросы должны обрабатываться быстрее после получения вашей заполненной карты отпечатков пальцев в том порядке, в котором они были получены. Если вы отправите запрос в электронном виде напрямую в ФБР, вы можете посетить участвующий U.S. Местоположение почтового отделения для отправки ваших отпечатков пальцев в электронном виде в рамках вашего запроса. Вы можете отправиться в любое из участвующих почтовых отделений США по всей стране после завершения вашего запроса. Может взиматься дополнительная плата. Вы также можете отправить заполненную карту отпечатков пальцев в ФБР.

    Вы также можете посетить одобренного ФБР Ченнеллера.

    9. Если я отправлю свой запрос в электронном виде, могу ли я получать уведомления о статусе?

    Опция получения уведомлений о статусе по электронной почте может быть выбрана в разделе Preferences во время процесса запроса.

    10. Безопасна ли моя личная информация при использовании электронного варианта?

    Да. Это безопасная услуга, предоставляемая ФБР.

    11. Где взять отпечатки пальцев?

    Если вы отправляете запрос в электронном виде непосредственно в ФБР, вы можете посетить соответствующее почтовое отделение США, чтобы отправить свои отпечатки пальцев в электронном виде как часть вашего запроса. Вы можете отправиться в любое из участвующих почтовых отделений США по всей стране после завершения вашего запроса.Может взиматься дополнительная плата.

    При отправке по почте непосредственно в ФБР местные правоохранительные органы, правоохранительные органы округа или штата могут снять ваши отпечатки пальцев за определенную плату. Также эту услугу предлагают некоторые полиграфические компании.

    Если вы используете опцию Ченнелера, пожалуйста, свяжитесь с одобренным ФБР Ченнелером для получения информации о том, как снять отпечатки пальцев.

    12. Что делать, если мои отпечатки пальцев постоянно отклоняются?

    У вас должно быть несколько наборов отпечатков пальцев, желательно специалистом по снятию отпечатков пальцев.(Эта услуга может быть доступна в правоохранительных органах). Отправьте все карты отпечатков пальцев в ФБР с вашим запросом. Дополнительную информацию о снятии разборчивых отпечатков пальцев см. На странице «Запись разборчивых отпечатков пальцев».

    Примечание: FBI не предоставляет проверку имен для запросов сводки истории личности.

    13. Могу ли я использовать карту отпечатков пальцев, загруженную с этого сайта?

    Да, ФБР будет принимать карты отпечатков пальцев FD-1164 на стандартной белой бумаге.Если вы обратитесь в правоохранительный орган или частное агентство по снятию отпечатков пальцев, чтобы снять отпечатки пальцев, они могут предпочесть использовать карту отпечатков пальцев на стандартной карте. Вы можете использовать карту отпечатков пальцев, предоставленную полиграфическим агентством.

    14. Могу ли я использовать ту же карту отпечатков пальцев, которую я использовал для моей предыдущей сводки истории личности?

    Нет. ФБР требует действующую карту отпечатков пальцев для обработки вашей сводной истории личности.

    15. Вернут ли мою карту отпечатков пальцев?

    №Из-за проблем, связанных с защитой информации, позволяющей установить личность, карты отпечатков пальцев больше не возвращаются ни для ответа «без сводки», ни с отчетом истории личности.

    16. Как мне будет отправлена ​​моя сводка истории личности?

    ФБР отправит все результаты, как иностранные, так и внутренние, почтой первого класса США через Почтовую службу США. Если вы отправили свой запрос в электронном виде, вы получите ответ в электронном виде и возможность получить ответ по почте первого класса через U.S. Почтовая служба.

    17. Какое имя будет использоваться в моем ответе?

    Имя в ответном письме будет совпадать с именем, указанным на карте отпечатков пальцев, когда ваше заявление, платеж и карта отпечатков пальцев будут отправлены по почте. При подаче в электронном виде имя в вашем ответном письме будет совпадать с именем, которое вы указали в своем электронном запросе DO.

    18. Будут ли последние четыре цифры моего номера социального страхования присутствовать в моем ответе?

    Если в ответном письме требуются последние четыре цифры вашего номера социального страхования, то при отправке запроса убедитесь, что полные девять цифр или последние четыре цифры вашего номера социального страхования указаны на карте отпечатков пальцев.

    19. Как мне уведомить ФБР, если мой адрес изменился с тех пор, как я отправил свой запрос на получение сводки истории личности, или если я хочу проверить, был ли отправлен мой правильный адрес?

    Заполните и подпишите форму запроса на изменение адреса и отправьте ее по факсу (304) 625-9792 или отсканируйте форму и отправьте ее по электронной почте на адрес [email protected] Если вы отправили свой запрос в электронном виде, вы можете изменить свой адрес, используя защищенную ссылку и личный идентификационный номер, полученный в процессе запроса, либо по электронной почте или факсу, как указано ранее.

    Примечание: Изменения не будут внесены, если в форме не будет присутствовать подпись при отправке по электронной почте или факсу.

    20. Могу ли я отправить запрос на конверт с маркой и обратным адресом?

    В связи с автоматизацией процесса рассылки ФБР не принимает обратные конверты с адресом и маркой с запросами ведомственных заказов.

    21. Получу ли я сводку истории своей личности на синей защищенной бумаге?

    В связи с автоматизацией процесса рассылки ФБР не предоставляет результаты сводки по истории личности на синем защищенном листе.Все ответы будут обработаны на стандартном white paper.

    22. Предоставляет ли ФБР апостиль *?

    (* Апостиль — это свидетельство того, что документ был «легализован» или «аутентифицирован» агентством-эмитентом в процессе, в ходе которого на документ ставятся различные печати.)

    ФБР проверит подлинность всего Департамента США Приказ правосудия 556-73 дает результаты поиска отпечатков пальцев путем размещения печати ФБР и подписи должностного лица подразделения на результатах во время подачи.

    Примечание: Печать ФБР больше не является выпуклой печатью. Документы, заверенные ФБР, затем могут быть отправлены в Государственный департамент США запрашивающим лицом для получения апостиля, если это необходимо. Запросы на подтверждение ранее обработанных результатов не принимаются.

    23. Как мне оспорить данные ФБР?

    Просмотрите сложность сводки истории идентификации.

    24. Каково время обработки для проверки моей сводной истории личности?

    Вызовы обрабатываются в том порядке, в котором они получены.Следует отметить, что среднее время ответа на запрос вашей сводной истории личных данных составляет 30 дней с момента получения запроса.

    25. Стоит ли что-нибудь оспаривать мою сводную историю личности?

    Нет. Плата за оспаривание сводки истории личности не взимается.

    26. Как мне уведомить ФБР, если мой адрес изменился с тех пор, как я отправил запрос на оспаривание сводной истории личности, или если я хочу проверить, был ли отправлен мой правильный адрес?

    Вы можете запросить изменение адреса или подтвердить свой адрес, отправив электронное письмо на адрес CK_CHAT_CHALLENGE @ fbi.gov или по факсу (304) 625-9898.

    27. Как правоохранительные органы могут запрашивать заверенные копии отпечатков пальцев и / или сводной информации по истории личности?

    Посетите страницу «Сертифицированные копии отпечатков пальцев и / или сводки истории личности», чтобы получить информацию о том, как правоохранительные органы запрашивают заверенные копии отпечатков пальцев и / или сводной информации истории личности.

    Примечание: Физическое лицо не может запросить заверенную копию отпечатков пальцев и / или сводной информации об истории личности.

    Справочная пресс-конференция старших должностных лиц администрации по COVID-19 и политике в отношении международных авиаперелетов

    Через телеконференцию

    12:43 EDT

    MR. МУНОЗ: Привет всем. Это Кевин. Счастливый понедельник. Спасибо, что присоединились к нам, и приносим свои извинения за задержку. Напоминание — я только что отправил электронное письмо о том, что вы получили информационный бюллетень. Информационный бюллетень и этот звонок будут заблокированы до 14:00, а не до 13:00. Итак, убедившись, что все отслеживают 2:00 р.м.

    Напоминаем, что это будет приписываться «старшим должностным лицам администрации». По сегодняшней телеконференции у нас есть замечания [старшие должностные лица администрации]. Также на линии для вопросов и ответов находятся [старшее должностное лицо администрации], а также [старшее должностное лицо администрации].

    На этом я передам его [высокопоставленному чиновнику администрации].

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Спасибо, и спасибо, что были с нами сегодня.

    Итак, как мы недавно объявили, с 8 ноября мы переходим к новой системе международных поездок, основанной на вакцинации.

    Сегодня мы делаем важный шаг вперед в введении в действие этой новой системы применительно к международным воздушным перевозкам, выпуская ряд документов, которые помогут авиакомпаниям и путешественникам подготовиться к 8 ноября и обеспечить плавный переход к новой системе. .

    Отступая назад, как мы изложили в прошлом месяце, в рамках этой новой международной системы авиаперевозок,

    Это строгие протоколы безопасности, которые следуют науке и общественному здравоохранению, чтобы повысить безопасность американцев здесь, дома, и безопасность международных авиаперелетов. .

    Документы, которые мы публикуем сегодня, предоставляют авиакомпаниям и международным путешественникам подробную информацию об этих протоколах безопасности. Документы будут включать в себя президентскую декларацию, устанавливающую новые требования к вакцинации; Приказы CDC о вакцинации, тестировании и отслеживании контактов, в которых излагаются детали новой, более безопасной системы международных авиаперелетов; и технические инструкции для авиакомпаний, которые помогут им реализовать эти новые требования.

    Итак, позвольте мне обратиться к [старшему должностному лицу администрации] за некоторыми ключевыми аспектами требований к вакцинации и тестированию, а затем я скажу немного после [старшего должностного лица администрации], прежде чем мы перейдем к вопросам.

    [Старший чиновник администрации], к вам.

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Спасибо, [старшее должностное лицо администрации]. Понятно, что.

    Итак, сегодня CDC издал три приказа о выполнении Указа Президента в соответствии с соответствующими протоколами общественного здравоохранения для обеспечения безопасности международных авиаперелетов.

    Эти приказы содержат подробные сведения об операциях и вводят в действие строгую и последовательную глобальную политику в отношении международных поездок, руководствуясь принципами общественного здравоохранения.

    Первый приказ — это требование о вакцинации неграждан, не являющихся иммигрантами. 8 ноября путешественники, не являющиеся гражданами и иммигрантами в США, должны будут пройти полную вакцинацию и предоставить подтверждение своего вакцинационного статуса перед вылетом в Соединенные Штаты.

    Авиакомпании будут проверять прививочный статус таким же образом, как и в дальнейшем, с подтверждением отрицательного результата теста перед вылетом.

    Для въезда в Соединенные Штаты будут приниматься вакцины, в том числе вакцины, одобренные или разрешенные FDA, и вакцины, внесенные в список ВОЗ для чрезвычайных ситуаций.

    Исключения из требований к вакцинации для неграждан, не являющихся иммигрантами, будут очень ограниченными. CDC определила очень узкий список исключений, включая детей до 18 лет и те страны, где общий уровень вакцинации менее 10 процентов из-за отсутствия вакцин.

    Следующий приказ после приказа о вакцинации — это поправка к требованиям к тестированию для всех пассажиров, совершающих авиаперелеты в США, независимо от гражданства.

    Полностью вакцинированные воздушные пассажиры, въезжающие в Соединенные Штаты за границу, независимо от гражданства, по-прежнему должны будут предъявлять отрицательный тест на COVID перед вылетом, сделанный в течение трех дней после поездки до посадки.

    Для этих вакцинированных лиц они должны будут предъявить доказательства вакцинации, чтобы иметь право на участие в этом трехдневном окне тестирования.

    Однако для невакцинированных авиапассажиров, включая невакцинированных граждан США и законных постоянных жителей, теперь правила требуют пройти тест в течение одного дня после вылета в США.

    Детям до двух лет тестирование не требуется. Есть также условия для людей, у которых есть документально подтвержденное выздоровление от COVID-19 за последние 90 дней в отношении требований к тестированию.

    Третий и последний заказ — сбор контактной информации. Авиапассажиры, направляющиеся в Соединенные Штаты, также должны будут предоставить авиакомпаниям основную действительную контактную информацию перед посадкой на рейс в Соединенные Штаты.

    Это позволит авиакомпаниям лучше координировать свои действия с агентствами общественного здравоохранения, обмениваться информацией, когда это необходимо, обеспечивать безопасность и информированность населения, а также укреплять их способность быстро выявлять и связываться с людьми в Соединенных Штатах, которые могли подвергнуться воздействию инфекционного заболевания. заболевание, такое как COVID-19.

    Помимо этих заказов, всем путешественникам необходимо заранее подготовиться к поездке. Соблюдайте все требования авиакомпаний и пунктов назначения, включая ношение маски, подтверждение вакцинации, тестирование или карантин. Путешественники из США должны быть готовы предъявить доказательство отрицательного результата теста, прежде чем смогут поехать в Соединенные Штаты, и должны, по возможности, организовать тестирование до поездки.

    Вакцинированные путешественники из США должны будут иметь при себе и предоставить подтверждение своей вакцинации авиакомпаниям, чтобы пройти трехдневный период тестирования.В противном случае потребуется однодневный тест.

    Лучший способ замедлить распространение COVID-19 и появление новых вариантов — быстро принять меры по сокращению распространения инфекции посредством вакцинации, дополненной дополнительными мерами по смягчению последствий, включая вакцинацию для всех, кто имеет право на нее, и своевременную и своевременную вакцинацию. эффективное выявление случаев заболевания посредством тестирования, отслеживания контактов и наблюдения за общественным здравоохранением для всех международных путешественников.

    Спасибо. [Старший чиновник администрации], возвращаюсь к вам.

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Спасибо. Позвольте мне … позвольте мне резюмировать несколько вещей, прежде чем мы перейдем к вопросам.

    Итак, авиакомпании теперь, после сегодняшнего дня, будут иметь информацию, необходимую для ввода в действие новой системы международных авиаперевозок, начиная с 8 ноября. Мы предприняли целенаправленные шаги, чтобы дать это время, чтобы реализация прошла как можно более гладко, особенно в отношении чего-то столь широкого.

    Как и в случае с чем-либо подобным, могут быть моменты, когда у путешественников возникают проблемы или вопросы в первые несколько недель внедрения.В течение следующих двух недель мы будем сотрудничать с федеральным правительством, нашими авиакомпаниями-партнерами, представителями индустрии путешествий и туризма, чтобы довести эти новые требования до сведения путешественников. И мы призываем путешественников обращать пристальное внимание, как сказал мой коллега, на информацию, которую их авиакомпании публикуют о мерах, которые им следует предпринять для подготовки к путешествию.

    Мы также скоро поделимся дополнительной информацией о реализации нашей системы международных поездок на основе вакцинации для пересечения сухопутной границы.И они скоро появятся.

    Как было объявлено ранее, требования к сухопутной границе будут аналогичны требованиям для авиаперелетов, при этом иностранные граждане, прибывающие в США по несущественным причинам, например по туризму, должны пройти полную вакцинацию, начиная с 8 ноября.

    Мы понимаем важность международных поездок и стремимся обеспечить плавный переход на новую систему 8 ноября.

    Итак, давайте ответим на несколько вопросов, Кевин.

    MR. MUNOZ: Спасибо, [старшие должностные лица администрации]. Напоминаем всем, кто присоединился поздно: теперь эмбарго действует в 14:00. Восточный, и это связано с «высшими должностными лицами администрации».

    У нас есть время задать несколько вопросов. Первый вопрос, давайте обратимся к Золану из New York Times.

    Q Привет. Большое спасибо за звонок и за ответ на мой вопрос. Я надеюсь получить более подробную информацию об исключениях для поездок в Соединенные Штаты. Будут ли в значительной степени освобождены от входа дети младше 18 лет?

    Кроме того, не могли бы вы подробнее рассказать о некоторых — я думаю, есть исключение и для людей с заболеваниями — что это может быть; а также рассматриваете ли вы какие-либо льготы для путешественников из стран с низким уровнем вакцинации, для тех, у кого может просто не быть доступа к вакцине.

    Спасибо.

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Это отличные вопросы. [Старший чиновник администрации], вы хотите взять это?

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Да, конечно. Итак, отличные вопросы. Спасибо, Золан. Фактически, вы попали в три основных момента, о которых я собирался упомянуть.

    Итак, что касается детей младше 18 лет: Да, они будут освобождены от вакцинации. И это как раз по той причине, которую вы упомянули.Во многих случаях дети еще не соответствуют критериям для вакцинации или еще не имеют права на вакцины, разрешенные в этом объединенном списке вакцин FDA и ВОЗ EUL. Итак, что касается детей: да, это освобождение применяется.

    Что касается других исключений: на самом деле, да, мы полностью осознаем, что глобальное распределение и доступность вакцин сильно различаются, и поэтому будут исключения специально для стран, в которых недостаточно вакцин для полной вакцинации людей.

    В целом ВОЗ предоставляет регулярно обновляемый список стран, в которых полностью вакцинированное население этих стран моложе 10 лет — меньше этого процента. А для тех, для кого этот уровень охвата составляет менее 10 процентов всего населения, они попадут в эту категорию освобождения с точки зрения доступности.

    Итак, я думаю, что — они охватывают как дочерние элементы, так и исключения по доступности, а есть другие, которые вы увидите в деталях процедур, которые более детализированы по своей природе.Но это изюминка.

    Кажется, я ответил на ваш вопрос?

    Q Был ли там еще медицинский? Для медицинских (неразборчиво).

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Да, есть исключения по медицинским противопоказаниям для тех, у кого есть тяжелые анафилактические аллергические реакции на предыдущую вакцину COVID. И это будет указано как в конкретном порядке вакцинации, так и в наших технических инструкциях, которые помогут уточнить порядок проведения вакцинации.

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: И позвольте мне добавить, [старшее должностное лицо администрации] — я думаю, что это здорово.Позвольте мне добавить одну вещь, а именно: хотя мы установили ряд исключений, и они будут в документах, это будет представлять очень и очень небольшое количество фактических путешественников в США. .

    И тогда даже в странах с низким уровнем доступности вакцин у людей также должна быть веская причина приехать сюда. Значит, они просто не по какой-то причине едут сюда; у них должна быть конкретная веская причина. Таким образом, туристические визы на это не распространяются.

    Итак, я просто хотел прояснить ограниченность этих исключений.

    MR. МУНОЗ: Хорошо, следующий вопрос. Пойдем к Дэйву Шепердсону из Рейтер.

    Q Извините, я был без звука. Спасибо за звонок. Просто чтобы ответить на последний вопрос: можете ли вы сказать нам, сколько стран будет изначально в этом списке с низким уровнем вакцинации? В какой момент эти страны будут исключены из списка? Есть ли определенный процентный показатель, который вызовет их обращение, как и в любой другой стране?

    И давали ли вы какие-либо указания или мысли о расширении списка вакцин, которые вы принимаете, за счет вакцин, не покрываемых ВОЗ? Очевидно, что сотни миллионов людей в таких местах, как Индия, Россия и в других местах, были вакцинированы другими вакцинами, не включенными в список.Есть ли шанс, что ты расширишься до любого из них?

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Спасибо. Спасибо за вопросы, Дэйв. Да, поэтому текущий список стран, которые будут иметь право ниже 10-процентного порога, составляет около 50 стран. Данные об охвате вакцинацией постоянно поддерживаются и доступны через ВОЗ на регулярной основе. И мы обязуемся пересматривать информацию об охвате вакцинацией и пересматривать этот список — я считаю, что это примерно ежеквартальный интервал, но регулярно в процессе, чтобы эту информацию можно было передавать и обновлять.

    Все это динамический процесс, в том числе процесс, с помощью которого ВОЗ и их комитет SAGE просматривают список вакцин ВОЗ, соответствующих определенным стандартам. И мы выбрали список FDA США и список ВОЗ, потому что они проходят международно признанный процесс стандартизации, который легко определить.

    Итак, на данный момент мы сформулировали вакцины именно так, но нам хорошо известно, что ВОЗ и SAGE продолжают регулярно просматривать свои списки EUL.В частности, некоторые из упомянутых вами вакцин будут пересмотрены, поскольку данные об эффективности этих вакцин станут доступными в процессе регулирования.

    MR. МУНОЗ: Спасибо. Следующий вопрос, давайте перейдем к Кирану Стейси из Financial Times.

    Q Привет, ребята. Вы меня слышите?

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Ага.

    Q Извините. Спасибо за звонок. Я просто хотел проверить, есть ли какие-либо опасения по поводу допуска людей, которые были вакцинированы Sinopharm или Sinovac, учитывая отсутствие исследований того, как эти вакцины справляются с вариантом Delta.

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Да, ваша точка зрения хорошо понята, и идея выяснить эффективность вакцины в отношении появления вариантов — дельта-типа или других — является действительно важным вопросом и процессом.

    Я хочу напомнить людям, что даже в отношении варианта Дельта вакцины, как вы знаете, были разработаны для уменьшения тяжелых заболеваний, госпитализаций и смертности в качестве их основной конечной точки.

    Некоторые из опасений, которые возникают в связи с прорывными инфекциями — к счастью, мы видели, что даже у полностью вакцинированных людей происходит прорыв инфекции, одно из них встречается гораздо реже; и, во-вторых, защита от тяжелых болезней, госпитализации и смерти.

    Итак, я думаю, что это те соображения, которые принимаются во внимание в процессе ВОЗ EUL и в процессе SAGE — это очень тщательная оценка конечных точек.

    И, по большому счету, мы должны понимать, что предотвращение заболеваний, госпитализаций и смерти людей от COVID является высшим приоритетом. Все, что мы можем сделать, чтобы стимулировать этот процесс, снижает количество циркулирующего вируса, снижает заболеваемость и смертность этих людей и фактически снижает нагрузку на системы здравоохранения, необходимые для борьбы с заболеванием COVID.

    Итак, вот как мы решили эту проблему. Над.

    Q Спасибо.

    MR. MUNOZ: Хорошо, у нас есть время еще на пару вопросов. Пойдем к Джанет Родригес из Univision.

    Q Привет, большое спасибо за это. Только одно уточнение: правило однодневной вакцинации будет применяться только к невакцинированным гражданам США и LPR, верно?

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Нет. Правило одного дня применяется ко всем, поэтому изменения порядка проверки применяются ко всем прибывающим пассажирам, независимо от гражданства и визы.

    То, что мы видим, по сути, является раздвоенным: если вы полностью вакцинированы, вы можете пройти тестирование за три дня до вакцинации, тогда как непривитые люди должны показать этот отрицательный результат непосредственно перед вакцинацией.

    И многое из этого происходит из того, что мы узнали о варианте Дельта и других вариантах, которые могут быть как более заразными, так и иметь более быстрое начало. Таким образом, это временное окно сокращается для непривитых, независимо от их гражданства.

    Q Несмотря на это.Спасибо, что разъяснили это. В информационном бюллетене это было неясно.

    И второй вопрос: вы сказали, что в ближайшие пару дней мы получим некоторые рекомендации по наземному путешествию. Ожидаем ли мы, что эти указания в основном будут отражать то, что вы сказали сегодня?

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: [Старший чиновник администрации], вы хотите сделать это? Я не хочу ничего предвосхищать (неразборчиво).

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Да, конечно. Мы следуем точно таким же рекомендациям CDC.CBP работает над завершением процедур, которые будут использоваться в сухопутном порту въезда. И мы должны выпустить это в ближайшие пару дней.

    MR. МУНОЗ: Хорошо. Последний вопрос. Пойдем к Лесли Джозефсу на NBC.

    Q Всем привет. Спасибо, что ответили на мой вопрос. Что касается проверки требований к вакцинам авиакомпаниями, можно ли это сделать в цифровом виде? Я знаю «Юнайтед эйрлайнз», вы можете загрузить свою карту векселя. Или это нужно делать лично?

    Причина, по которой я спрашиваю, заключается в том, что многие иностранные авиакомпании, даже некоторые другие авиакомпании, нанимают рабочих по контракту в других странах.Нужно ли этим работникам быть осведомлены о том, что им искать? Есть какие-нибудь подробности по этому поводу? И можете ли вы также просто повторить 10 процентов для исключений? Это только для детей — для несовершеннолетних или для всех, кто получает освобождение?

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Да, Лесли, хорошие вопросы. Позвольте мне сначала заняться вторым. Итак, для детей — для детей младше 18 лет существует единое освобождение от этого требования о вакцинации, признающее более низкое нормативное разрешение, а также доступность вакцинации для детей в целом.

    Доказательство вакцинации — ваш первый вопрос — это: мы примем — и это будет очень четко определено в порядке вакцинации и в технических инструкциях — мы будем принимать цифровые сертификаты, если они сопоставлены с теми же требованиями США .

    И мы долгое время работали с нашими … с различными авиакомпаниями и правительствами-партнерами, чтобы посмотреть на это согласование требований.

    Итак, цифровой сертификат будет принят, а также будет приемлемой возможность предъявить бумажную карту вакцинации CDC — например, для тех, кто не участвует в программе цифрового сертификата — которая также соответствует нашим требованиям.

    Итак, раз уж вы упомянули United Airlines, многие из них позволяют заранее загрузить данные о вакцинах. И это также включает, для некоторых из этих мест, загрузку, вы знаете, копии вашего … вашего бумажного сертификата. Их можно перепроверить в … во время посадки, чтобы подтвердить и сверить учетные данные с личностью пассажира. Но принимаются как цифровой, так и бумажный формат, если они соответствуют всем спецификациям в нашем заказе и технических инструкциях.

    Более.

    Q Хорошо. Большое тебе спасибо.

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: [Старший сотрудник администрации], вы хотите — я знаю, что вы много разговаривали с авиакомпаниями. Вы хотите что-нибудь добавить?

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Конечно. Мой коллега хорошо это осветил. Я бы просто сказал, что, вы знаете, я думаю, что по мере продолжения процесса сначала могут быть вещи, которые носят более ручной характер и, возможно, больше бумажных.Но по мере того, как операторы связи могут выводить в сеть больше цифровых систем, мы, вероятно, увидим рост использования этих типов систем.

    Но мы хотим обеспечить гибкость, чтобы гарантировать, что как пассажиры, у которых есть бумажные или цифровые презентации их документации о вакцинации, так и способность перевозчика — способность авиакомпании, как вы знаете, иметь возможность проверить и принять эту информацию, будут вы знаете, гибкий.

    Итак, вот почему вы видите эту способность, как описал мой коллега, делать то и другое.Но мы действительно ожидаем, что это созреет в ближайшие месяцы.

    СТАРШИЙ ЧЕЛОВЕК АДМИНИСТРАЦИИ: Отлично. И я бы просто добавил к тому, что сказали мои коллеги: есть еще одна причина, по которой мы объявили об этой политике 20 сентября. Мы публикуем все эти документы за две недели до дня внедрения, чтобы у авиакомпаний и путешественников было достаточно времени, чтобы привыкнуть к этой новой системе.

    MR. МУНОЗ: Хорошо, вот и все. Напоминаем, что это запрещено до 14:00. И, пожалуйста, обращайтесь с любыми вопросами.И спасибо всем.

    13:05 EDT

    Hornets представили форму Nike NBA City Edition 2021-22

    City Edition Фотогалерея | Единая инфографика (большая) | Инфографика суда (большая)

    1 ноября 2021 г. — Компания Charlotte Hornets представила сегодня новую форму Nike NBA City Edition, которую будут носить в сезоне НБА 2021–2022 годов, совместно с LendingTree, официальным партнером Jersey Patch. В рамках сезона 75-й годовщины НБА Nike и НБА стремились отдать дань уважения самым знаковым моментам команд, составив «микстейп» из «лучших хитов» каждой франшизы с помощью дизайна униформы City Edition.Некоторые из тем, определенных для Hornets, включают открытие оригинальных цветов и униформы; команды с начала до середины 1990-х с Маггси Богузом, Деллом Карри, Ларри Джонсоном и Алонзо Морнингом; атмосфера Колизея Шарлотты; и возвращение имени Hornets Шарлотте в 2014 году.

    «Мы рады отдать дань уважения многим важным и памятным моментам нашей истории с помощью формы Nike NBA City Edition 2021–2022 годов», — сказал президент и вице-председатель Hornets Фред Уитфилд.«Эта форма отражает многие из определяющих моментов, которые Хорнетс и наши фанаты отмечали на протяжении более трех десятилетий, и действительно демонстрирует эволюцию нашей франшизы за эти годы».

    В униформе Nike NBA Hornets City Edition 2021-22 гг. Сочетаются элементы, напоминающие элементы предыдущей формы, а также несколько неоднородных дизайнерских элементов, чтобы рассказать целостную историю эволюции команды и бренда с первого сезона 1988-89 гг. благодаря возвращению имени Hornets Шарлотте в 2014 году и по сей день.

    На передней части майки имеется надпись «Charlotte», которая никогда раньше не использовалась на униформе Hornets. Использование шрифта возвращает нас к популярному дизайну вымпелов, которые висели на заднем плане, когда в 1988 году была представлена ​​оригинальная форма Hornets. Цифры на передней и задней части майки нанесены текущим шрифтом Hornets, а имя игрока указано на спина отображается в классическом шрифте Hornets. Номер на передней части майки выровнен по правому краю и напоминает форму, которую носили Bobcats в 2004–2009 и 2012–2014 годах.На футболке также есть гимн «EST. 1988 »классическим шрифтом Hornets в правом нижнем углу над спортивным ярлыком в знак признания основания франшизы.

    Униформа включает в себя знакомые разноцветные полоски из оригинальной формы Хорнетс, которые носили с 1988 по 1997 год, а также вертикально градуированный узор ячеек, который отдает дань уважения дизайну двора из Колизея Шарлотты. Шорты украшены классическим логотипом Hornets на одной ноге и надписью «Hornets» на другой.На поясе есть логотип «H» с надписью «Buzz City», напоминающей вторичный логотип «H», который появлялся на поясе оригинальной формы Hornets в 1988 году.

    Как и вся форма Hornets, на правой груди майки City Edition изображен логотип Jumpman бренда Jordan NIKE, Inc., а на левой груди — логотип LendingTree, который уже пятый сезон является официальным партнером команды.

    «Форма Шарлотты изменила правила игры в тот день, когда она появилась, и Nike, Inc.в партнерстве с Hornets, чтобы помочь им оставаться одной из самых стильных команд в лиге, — сказал Аарон Кейн, вице-президент / генеральный менеджер мужского отдела NIKE, Inc. такие знаковые элементы, как разноцветные полоски и дизайн двора из Колизея Шарлотты. И, добавив знак Jordan Brand Jumpman, они дадут фанатам повод совершать перелеты в этом сезоне на корте и за его пределами ».

    Кроме того, Hornets объявили о планах вернуть классический корт, который использовался в некоторых играх с 2018 по 2020 год для восьми домашних игр, в которых команда будет носить форму Nike NBA City Edition, получившую название «Hive 75 Nights». »И будет включать празднование истории НБА и франшизы.Корт основан на дизайне, который использовался в Charlotte Coliseum, начиная с 1995 года, и имеет классический логотип Hornets в центре корта с бирюзовым следом, ведущим к боковой линии, линиями штрафного броска как частью баскетбольных мячей и узором из голубых ячеек в зоне свободной игры. бросать переулки. На классическом корте также будет присутствовать «EST. 1988 »классическим шрифтом Hornets на фартуке центрального корта, сочетающимся с украшением гимна над спортивным ярлыком на майке Nike NBA City Edition.

    Впервые в сезоне «Hive 75 Night» состоится пятница, 12 ноября, когда Hornets проведут New York Knicks в Spectrum Center.Дополнительные игры включают в себя понедельник, 27 декабря, против «Хьюстон Рокетс»; Суббота, 8 января, против «Милуоки Бакс»; Воскресенье, 23 января, против «Атланта Хокс»; Среда, 9 февраля, против «Чикаго Буллз»; Суббота, 12 февраля, против «Мемфис Гриззлис»; Суббота, 19 марта, против «Даллас Маверикс»; и в пятницу, 25 марта, против «Юта Джаз».

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *

    Авторское право © 2021 Es picture - Картинки
    top